먹이: 심리학 성취도. 프레이(2017): 연습(모든 사이드 퀘스트) 수질 연구소

이러한 장치의 시스템을 금속에 성공적으로 구현하려면 고도로 자격을 갖춘 전문가의 가장 중요한 노력이 필요합니다. 이번 포스팅에서는 중성 원자 주입기가 무엇인지, 왜 필요한지 자세히 설명하고 이 장치의 공학적 참신함을 공개하려고 합니다.

ITER 중성 빔 인젝터의 설계 이미지. 이 장치 중 두 개는 철도 기관차 크기입니다. 20년대에는 ITER에 설치될 예정이다.

따라서 우리가 알고 있듯이 토카막에는 정확히 3가지 주요 작업이 있습니다. 즉, 플라즈마를 가열하고, 플라즈마가 산란되는 것을 방지하고, 열을 제거하는 것입니다. 플라즈마가 파손되고 방전이 발생한 후 엄청난 전력의 링 전류가 발생하여 저항 가열 모드가 시작됩니다. 그러나 이 모드에서는 플라즈마를 2kEv 이상의 온도로 가열할 수 없습니다. 저항이 떨어지고 방출되는 열이 점점 줄어들며 플라즈마가 점점 더 많이 방출합니다. 추가 가열은 무선 주파수 방법을 사용하여 수행할 수 있습니다. 특정 주파수에서는 플라즈마가 전파를 적극적으로 흡수합니다. 그러나 여기에도 전력 제한이 있습니다. 무선 주파수 가열은 집합적인 움직임과 파동을 생성하여 어느 시점에서는 불안정을 초래합니다. 그런 다음 세 번째 방법, 즉 빠른 중성 입자 주입이 시작됩니다. 그 비유는 텔프 풍선 내부의 버너로 공기를 가열하는 것입니다. 5-15keV의 플라즈마 온도에서 1000keV의 에너지를 가진 빠른 입자 빔이 공기에 충돌합니다.

인젝터 빔은 플라즈마 토러스를 향해 빛나고 그곳에서 이온화 및 감속되어 에너지와 운동량을 중앙 부분으로 전달합니다.

NBI는 진공 하우징에 위치하며 아래에 설명된 여러 기계로 구성됩니다.

인류는 쉽고 자연스럽게 입자를 1MEV의 에너지로 가속할 수 있습니다. 그러나 한 가지 문제가 있습니다. 하전 입자(예: 양이온 - 찢어진 전자가 있는 원자)만 가속할 수 있으며, 플라즈마가 거기에서 빠져나올 수 없는 것과 똑같은 이유로 자기 구속 내부로 들어갈 수 없습니다. 이 갈등에 대한 해결책은 하전입자를 가속시켜 중화시키는 아이디어였습니다. 모든 이전 세대의 토카막에서는 일반(양성, 전자 1개 제거) 이온을 가속한 다음 일반 수소 또는 중수소를 통해 비행하여 이를 중화함으로써 실현되었습니다. 이 경우 전자가 교환되고 일부 이온이 성공적으로 변환됩니다. 같은 속도로 더 멀리 날아가는 중성 원자로 변합니다. 사실, 이러한 인젝터의 최대 전력은 주입된 흐름 에너지가 40-100 kEv이고 전류가 10-25 암페어인 경우 1 메가와트를 초과하지 않습니다. 그리고 반복을 위해서는 최소 40메가와트가 필요합니다. 예를 들어 100keV에서 1000kEv로 에너지 증가를 통해 단일 인젝터의 출력을 직접적으로 증가시키는 것은 양으로 하전된 이온이 가스에서 중화되는 것을 멈추고 그러한 에너지로 가속되는 순간에 완고하게 발생합니다. 그러나 빔 전류를 증가시키는 것은 불가능합니다. 근처에서 날아다니는 이온이 쿨롱 힘에 의해 반발되고 빔이 발산됩니다.

발생한 문제에 대한 해결책은 양전하 이온에서 음전하 이온으로의 전환이었습니다. 저것들. 여분의 전자가 달라붙은 이온. 가속기 기술에서 빠르게 비행하는 원자에서 과잉 전자를 "제거"하는 절차는 잘 수행되었으며 1메가전자볼트로 가속되고 가속기에 미친 전류(40암페어)로 비행하는 이온의 경우에도 특별한 어려움을 일으키지 않습니다. 따라서 NBI 개념은 개발자들에게 명확해졌고 남은 것은 음이온을 생성할 수 있는 장치를 개발하는 것뿐이었습니다.

연구에 따르면 "추가" 전자가 부착된 원자의 가장 좋은 공급원은 세슘 원자가 도핑된 수소 또는 중수소의 유도 결합 플라즈마라는 것이 밝혀졌습니다. 여기서 '유도 결합'이란 고주파 전류가 흐르는 플라즈마에 코일을 감아 플라즈마가 이 에너지를 유도적으로 흡수하는 것을 의미한다. 다음으로 특수 그리드의 정전기 전위가 전자와 음이온을 앞으로 끌어당깁니다. 전자는 특수 자석에 의해 방향이 바뀌고 이온은 앞으로 날아가 정전기장에 의해 1MeV의 에너지로 가속됩니다. 1MeV로 가속하려면 +1메가볼트의 그리드에 전위를 생성해야 합니다. 100만 볼트는 매우 심각한 값으로, 이 가속기의 많은 요소 개발에 있어 수명을 복잡하게 만들고 현재 기술 상태의 사실상 한계입니다. 이 경우 계획된 이온 전류는 47A입니다. "이온 탐조등"의 출력은 거의 47MW에 달합니다.

유도 결합 플라즈마를 기반으로 한 음이온 소스의 개발은 여러 단계를 거쳤습니다.

따라서 200킬로볼트에서 1메가전자볼트의 전위차를 갖는 5개의 그리드에서 신장되고 가속된 이온은 중화 장치로 들어갑니다. 중화 장치는 이온화 영역보다 100배 더 높은 압력으로 가스가 펌핑되는 부피입니다(그러나 여전히 이것은 상당히 깊은 진공). 여기서 H- 또는 D- 이온은 H- + H2 = H + H* 반응에 의해 H2 또는 D2 분자와 충돌합니다. 그러나 중화효율은 100%(오히려 50%)와는 거리가 멀다. 이제 빔은 여전히 ​​플라즈마에 침투할 수 없는 남아 있는 하전 입자를 제거해야 합니다. 경로를 따라 더 나아가면 전하를 유지하는 모든 것이 다시 정전기적으로 편향되는 구리 수냉식 타겟인 잔류 이온 흡수체가 있습니다. 동시에 흡수체가 강제로 흡수하는 에너지는 20메가와트를 조금 넘습니다.

중화제의 외관과 특성.

담금질 후에는 또 다른 문제가 발생합니다. 중성화된 "추가" 이온이 가스로 변합니다. 이 가스는 NBI 캐비티 밖으로 펌핑되어야 합니다. 방금 펌핑 한 것 같지만 중화제 전후에는 반대로 더 나은 진공이 필요합니다. 측면에 위치한 간헐적 크라이오테라피 펌프가 작동합니다. 일반적으로 크라이오테라피 펌프는 CTS 개발 프레임워크 내에서 크게 발전한 주제 중 하나입니다. 사실 모든 열핵 플라즈마 트랩은 헬륨, 중수소, 삼중수소의 혼합물을 대량으로 펌핑해야 합니다. 그러나 이러한 혼합물은 삼중수소가 회전하는 씰을 통과한다는 사실로 인해 기계적으로(예: 터보분자 펌프를 사용하여) 펌핑할 수 없습니다. 대체 기술인 극저온 응축 펌프는 헬륨으로 인해 잘 작동하지 않습니다. 헬륨은 펌프의 응축기가 냉각될 수 있는 최소한의 합리적인 온도까지 낮은 압력에서 기체 상태로 남아 있습니다. 4.7K로 냉각된 목탄에 가스 혼합물을 침전시키는 기술은 단 하나 남았습니다. 이 경우 표면에서 가스 흡착이 발생합니다. 그러면 표면이 가열되고 탈착된 가스가 분리 시스템으로 보내져 위험한 삼중수소가 저장될 수 있습니다.

이 유형의 세계 최대 규모 펌프 중 하나는 ITER NBI용으로 개발되고 있으며 이온 담금질 시스템의 양쪽에 위치합니다. 이는 주기적으로 구성을 변경하고 최대 80K까지 예열하고 축적된 가스를 수용기로 방출한 다음 다시 식힌 다음 추가 흡수를 위해 열리는 많은 꽃잎으로 구성됩니다.

중화제의 위기흡착 펌프.

그런데 동일한 주기 원리에 따라 작동하는 것이 전환기 주변의 하부 벨트를 따라 ITER 토카막 자체에 설치된다는 점에 유의해야 합니다. 가열, 탈착 및 재냉각을 위해 거대한 포핏 밸브(직경 1미터)를 주기적으로 매립하고 여는 모습은 어쩐지 19세기 정신의 스팀펑크 기계를 생각나게 합니다 :)

ITER 주요 공간의 냉동흡착실 중 하나

한편, NBI에서는 20메가와트의 출력을 갖는 실제로 형성된 중성 수소 또는 중수소 원자 빔이 마지막 장치인 열량계/빔 정화기를 통과합니다. 이 장치는 플라즈마에 들어가는 터널 축에서 너무 많이 벗어난 중성 원자를 흡수하는 작업("빔 세척")을 수행하고 중성 원자의 에너지를 정확하게 측정하여 NBI가 플라즈마 가열에 미치는 영향을 이해합니다. 이 시점에서 NBI의 작업은 완료된 것으로 간주할 수 있습니다!

그러나 ITER가 개발 당시 존재하지 않았던 기술을 사용하여 유사 기계보다 20배 더 강력한 기계를 만드는 것은 너무 쉬울 것입니다. 평소와 마찬가지로 토카막 환경은 그 자체로 가혹한 조건을 내포하고 있습니다.

첫째, 이 전체 정전기 가속/편향/감쇠 시스템은 자기장에 매우 민감합니다. 저것들. 그것을 세계에서 가장 큰 자석 옆에 놓는 것은 정말 나쁜 생각입니다. 이러한 자기장을 억제하기 위해 400kW의 "따뜻한" 코일과 퍼멀로이 스크린으로 생성된 활성 반자기장의 조합이 사용됩니다. 그럼에도 불구하고 잔류 교란은 프로젝트에 대한 집중적인 작업의 주제 중 하나입니다.

ITER 토카막 건물의 NBI 셀. 평균 NBI는 외부 자기장 중화 코일의 노란색 자기 차폐 블록과 회색 프레임을 보여줍니다.

두 번째 문제는 삼중수소인데, 이는 필연적으로 빔 공급 터널을 통해 날아가서 NBI 내부에 정착하게 됩니다. 그러면 자동으로 사람들이 사용할 수 없게 됩니다. 따라서 ITER 로봇 유지 관리 시스템 중 하나는 NBI 챔버에 위치하며 각각 17메가와트의 에너지 빔 가속기 2개를 서비스합니다(예, 콘센트에서 50메가와트 이상을 소비하는 경우 시스템은 플라즈마에 17메가와트만 전달합니다. 형편없는 효율성) 및 100kW에서 하나의 진단(이러한 빔과 플라즈마의 상호 작용은 상황을 이해하는 데 많은 정보를 제공합니다).

중성 주입기의 에너지 균형.

세 번째 문제는 1메가볼트 수준이다. NBI 자체에는 플라즈마 소스용 전력선, 다양한 추출 및 차폐 그리드, 5개의 가속 전위(각각은 이웃과 200킬로볼트씩 다르며, 그 사이에는 약 45암페어의 전류가 흐릅니다), 가스 및 물 공급 라인이 함께 제공됩니다. 이러한 모든 시스템은 장치 내부에 도입되어야 하며 접지에 대해 1메가볼트씩 절연되어야 합니다. 동시에, 공기 중 1메가볼트의 절연은 약 1미터의 파손 방지 반경을 의미합니다. 이는 하나의 입력에서 서로 전기적으로 절연되어야 하는 최대 20개의 라인이 있는 경우에는 거의 현실적이지 않습니다. 이 작업은 넓은 영역에 고전압 소스를 분배하고 압력을 가하여 SF6로 채워진 터널을 통해 입력함으로써 구현되었습니다. 그러나 이제 공기 SF6/SF6 피드스루(이 터널을 진공으로 만드는 것)가 중요해지고 있습니다. 즉, 이 업계에서 상업적으로 찾을 수 없는 매개변수를 가진 고전압 엔지니어를 위한 많은 작업입니다.

NBI 고전압 빌딩. 오른쪽에는 보조 소스가 있고 왼쪽에는 건물에 있는 5개의 고전압 가속기 소스로 구성된 2개 그룹이 있습니다.외딴 1개의 MV 소스. 왼쪽에는 3개의 NBI + 진단 빔이 있는 토카막 건물의 셀이 있습니다.

ITER의 NBI 섹션. NBI 왼쪽에는 필요한 경우 토카막에서 NBI를 차단하는 녹색 고속 진공 셔터가 있습니다. 1메가볼트 원통형 부싱과 그 치수가 명확하게 보입니다.

NBI 챔버에는 ITER의 에너지 업그레이드가 가능한 세 번째 에너지 모듈을 위한 공간이 남아 있습니다. 이제 플라즈마 가열 시스템은 74 메가와트(34 NBI, 20MW 고주파 라디오 가열 및 20MW 저주파)의 용량을 가질 계획이며, 앞으로는 최대 120 메가와트까지 가능해 플라즈마 연소 기간이 연장됩니다. 750메가와트의 전력으로 1시간까지.

스탠드 복합 MITICA + SPIDER

Energy NBI Europe은 이미 제조 계약을 체결했습니다. 일부 고전압 직류 소스는 일본에서 제조될 예정입니다. 복잡성과 작업 범위 측면에서 NBI 장치는 80년대 전체 토카막과 경쟁할 수 있으므로 유럽, 파도바에서는 하나의 NBI 모듈이 재생산되고 먼저 별도의 전체 크기 음이온 소스 SPIDER가 재생산됩니다(이전에는 , 그 중 절반은 2010년 독일 연구소 IPP의 다른 부스에서 운영되었습니다. 이 단지는 현재 가동 중이며, 내년 말까지 첫 번째 실험이 시작될 예정이며, 2020년까지 NBI 시스템의 모든 측면을 해결하기를 희망합니다.

특허 RU 2619923 소유자:

기술분야

본 명세서에 기술된 본 발명의 주제는 일반적으로 중성 입자 빔 주입기에 관한 것이며, 더 구체적으로는 음이온 중성 입자 빔 주입기에 관한 것이다.

선행기술

실제로 오늘날까지 융합 연구, 에칭, 재료 가공, 살균 및 기타 응용 분야에 사용되는 중성 입자 빔은 양이온에서 생성됩니다. 수소 동위원소의 양이온은 정전기장을 통해 가스 방전 플라즈마로부터 끌어내어 가속됩니다. 가속기의 접지면 직후에는 가스 셀로 들어가 전자 이온화를 생성하는 전하 교환 반응과 추가 격리를 위한 충격 이온화 반응을 모두 겪습니다. 전하 교환 단면적은 이온화 단면적보다 에너지가 증가함에 따라 훨씬 더 빠르게 떨어지기 때문에 두꺼운 가스 요소의 평형 중성 입자 비율은 수소 입자의 경우 60keV 이상의 에너지에서 급격히 떨어지기 시작합니다. 이보다 훨씬 높은 에너지가 필요한 수소 동위원소 이온 중성 입자 빔 응용 분야의 경우 음이온을 형성하고 가속한 다음 이를 얇은 가스 요소의 중성 입자로 변환해야 하며, 이로 인해 중성 입자 비율이 약 60% 이상 증가할 수 있습니다. 수 MeV에 이르는 넓은 범위의 에너지. 플라즈마 또는 광자 요소를 사용하여 고에너지 음이온 빔을 중성 입자로 변환하면 더 높은 비율의 중성 입자를 얻을 수 있습니다. 광자 에너지가 수소의 전자 친화력을 초과하는 광소자의 경우 중성 입자의 비율이 거의 100%에 이를 수 있다. 가속기 물리학에서 음이온을 사용한다는 아이디어는 50여년 전 알바레즈(Alvarez)에 의해 처음 공식화되었다는 점에 유의해야 합니다.

미래의 대형 핵융합 장치의 여기 및 전류 가열을 위한 중성 입자 빔과 현대 장치의 일부 응용 분야는 양이온으로 사용할 수 있는 것보다 훨씬 더 높은 에너지를 필요로 하기 때문에 최근 몇 년 동안 음이온을 기반으로 한 중성 입자 빔이 개발되었습니다. . 그러나 현재까지 달성된 빔 전류는 양이온 소스를 사용하여 완전히 전통적인 방식으로 생성된 빔 전류보다 상당히 낮습니다. 빔 전류 측면에서 음이온 소스의 성능이 낮은 물리적 이유는 수소의 전자 친화도가 0.75eV에 불과하기 때문입니다. 결과적으로, 음의 수소 이온을 형성하는 것은 양의 수소 이온보다 훨씬 더 어렵습니다. 또한 새로 태어난 음이온이 고에너지 전자와의 충돌 없이 끌어당김 영역에 도달하는 것도 매우 어렵습니다. 이는 약하게 결합된 과도한 전자의 손실을 초래할 가능성이 매우 높습니다. 빔을 형성하기 위해 플라즈마에서 H- 이온을 끌어당기는 것은 H+ 이온의 경우보다 유사하게 더 어렵습니다. 그 이유는 음이온은 봉쇄 조치를 적용하지 않는 한 훨씬 더 큰 전자 전류를 동반하기 때문입니다. 원자를 형성하기 위해 H- 이온에서 전자를 충돌적으로 제거하는 단면적은 H + 이온이 수소 분자에서 전자를 얻는 단면적보다 훨씬 크기 때문에 가속 중에 중성 입자로 변환되는 이온의 비율은 낮은 압력에서 이온 소스를 작동하여 가속기 경로의 가스 라인 밀도가 최소화되지 않는 경우 중요할 수 있습니다. 가속 중에 조기 중화되는 이온은 낮은 에너지 잔류물을 형성하며 일반적으로 최대 가속 잠재력을 경험하는 이온보다 더 큰 발산을 갖습니다.

가속된 음이온 빔의 중화는 약 60%의 효율로 가스 타겟에서 수행될 수 있습니다. 플라즈마 및 광자 타겟을 사용하면 음이온 중화 효율을 더욱 높일 수 있는 기회가 제공됩니다. 중화기를 통과한 후 빔에 남아있는 이온종의 에너지를 회수함으로써 인젝터의 전반적인 에너지 효율을 향상시킬 수 있습니다.

원자로에서 고려 중인 다른 자기 플라즈마 감금 시스템의 전형적인 ITER 토카막용 고출력 중성 입자 빔 주입기의 개략도가 그림 3에 나와 있습니다. 인젝터의 기본 구성 요소는 음이온의 고전류 소스, 이온 가속기, 중화기, 이온 수신기/회수 장치가 포함된 재충전된 빔의 하전된 구성 요소의 자기 분리기입니다.

인젝터에 필요한 진공 조건을 유지하기 위해 일반적으로 대형 차단 밸브가 있는 고진공 펌핑 시스템을 사용하여 플라즈마 장치에서 빔 흐름을 차단하거나 인젝터의 주요 요소에 대한 접근을 제공합니다. 빔 매개변수는 비파괴 광학 방법뿐만 아니라 접이식 열량 측정 대상을 사용하여 측정됩니다. 강력한 중성 입자 빔을 형성하려면 적절한 전원을 사용해야 합니다.

형성 원리에 따라 음이온 소스는 다음 그룹으로 나눌 수 있습니다.

플라즈마의 부피에서 이온이 형성되는 부피 형성 소스(플라즈마)

전극이나 특수 타겟의 표면에 이온이 형성되는 표면 형성 소스;

노보시비르스크 그룹에서 개발한 플라즈마 입자와 상호작용하는 전극 표면에 이온이 형성되는 표면 플라즈마 소스; 그리고

다양한 타겟에서 가속된 양이온 빔의 전하 교환으로 인해 음이온이 형성되는 전하 교환 소스입니다.

양이온 소스와 유사한 최신 H-이온 체적 소스에서 플라즈마를 형성하기 위해 열이온 필라멘트 또는 중공 음극을 사용한 아크 방전과 수소의 무선 주파수 방전이 사용됩니다. 방전 중 전자 보유율을 향상시키고 음이온 소스에 중요한 가스 방전실의 수소 밀도를 줄이기 위해 자기장 방전이 사용됩니다. 외부 자기장이 있는 시스템(즉, "반사" 방전의 세로 자기장에서 전자 진동이 있는 전극의 페닝 기하학 또는 마그네트론 기하학)과 주변 자기장(다극)이 있는 시스템이 널리 사용됩니다. 중성 입자 빔 제트 인젝터용으로 설계된 주변 자기장을 갖춘 방전 챔버의 단면도가 그림 4에 나와 있습니다. 플라즈마 박스 주변의 자기장은 외부 표면에 설치된 영구 자석에 의해 형성됩니다. 자석은 자화 방향이 일정하거나 오프셋 패턴으로 변하는 열로 배열되어 자기장 라인이 벽 근처에서 선형 또는 엇갈린 뾰족한 돌출부의 기하학적 구조를 갖습니다.

특히 플라즈마 챔버 주변에 다극 자기장이 있는 시스템을 사용하면 시스템이 챔버 내 작동 가스 압력을 1~4 Pa(세슘 제외)로 감소시킨 상태에서도 소스의 밀도 높은 플라즈마를 유지할 수 있습니다. 세슘이 포함된 시스템에서는 최대 0.3Pa입니다. 방전실의 수소 밀도 감소는 핵융합 연구에 사용하기 위해 개발 중인 고전류, 다중 조리개 거대 이온 소스에 특히 중요합니다.

현재, 표면 플라즈마 형성을 기반으로 하는 이온 소스는 고전류 음이온 빔을 형성하는 데 가장 적합한 것으로 간주됩니다.

표면 플라즈마 형성을 기반으로 하는 이온 소스에서는 충분한 에너지를 갖는 입자와 일함수가 낮은 표면 사이의 상호 작용으로 이온이 형성됩니다. 이 효과는 충격을 받은 표면을 알칼리 코팅하여 강화할 수 있습니다. 두 가지 주요 과정, 즉 느린 원자나 분자가 표면에 부딪히면 평균 체류 시간 후에 양이온 또는 음이온으로 다시 방출되는 열역학적 평형 표면 이온화와 비평형(운동적) 원자-표면 상호작용이 있습니다. 스퍼터링, 충격 탈착(열 입자를 탈착하는 열 탈착과 반대) 또는 알칼리 금속 코팅 시 반사에 의해 형성된 이온입니다. 열역학적 평형 이온화 과정에서 흡착된 입자는 열 평형 조건 하에서 표면에서 분리됩니다. 표면을 떠나는 입자의 이온화 계수는 Saha의 공식을 사용하여 결정되며 ~0.02%로 매우 작은 것으로 가정됩니다.

비평형 운동 표면 이온화 과정은 아마도 표면에서 훨씬 더 효율적이며 음이온의 전자 친화력에 필적하는 상당히 낮은 일함수를 가지고 있습니다. 이 과정에서 음이온이 표면에서 분리되어 1차 입자에서 파생된 운동에너지를 이용해 지하 장벽을 무너뜨립니다. 표면 근처에서 여분의 전자의 에너지 준위는 금속 내 전자의 페르미 준위보다 낮으며, 이 준위는 금속 외부로의 전자 터널링에 의해 매우 쉽게 채워질 수 있습니다. 표면에서 이온이 이동하는 동안 거울 전하에 의해 형성된 전위 장벽을 극복합니다. 전하 분포 패턴의 장은 금속 내 전자의 에너지 준위와 관련하여 추가 전자의 에너지 준위를 향상시킵니다. 특정 임계 거리부터 시작하여 추가 전자의 준위는 금속 내 전자의 상위 에너지 준위보다 높아지며, 공명 터널링은 나가는 이온의 전자를 금속으로 다시 반환합니다. 입자가 충분히 빨리 떨어져 나가면 알칼리 금속 코팅, 특히 세슘에 의해 제공될 수 있는 낮은 일함수 표면에 대해 음이온화 속도가 상당히 높을 것으로 예상됩니다.

감소된 일함수로 이 표면에서 분리된 수소 입자의 음이온화 정도가 다음과 같은 수준에 도달할 수 있다는 것이 실험적으로 나타났습니다. =0.67. 텅스텐 표면의 일함수는 0.6 단층의 Cs 코팅(110 텅스텐 결정 표면)에서 최소값을 갖는다는 점에 유의해야 합니다.

음이온 수소 이온 공급원을 개발하려면 일률이 낮은 표면에서 3~25eV의 에너지를 갖는 수소 원자와 양이온의 충돌에 대해 음이온의 적분 수율이 충분히 높은(K = 9~25%) 것이 중요합니다. Mo+Cs, W+Cs와 같은 기능. 특히(그림 5 참조), 정지된 몰리브덴 표면에 2eV를 초과하는 에너지로 Franck-Condon 원자를 충돌시키면 H- 이온으로의 전환 효율이 K - ~8%에 도달할 수 있습니다.

표면 플라즈마 소스(SPS)에서 음이온의 형성은 운동 표면 이온화, 즉 가스 방전 플라즈마와 접촉하는 전극의 스퍼터링, 탈착 또는 반사 과정으로 인해 실현됩니다. SPS에는 일함수가 감소된 특수 이미터 전극이 사용되어 음이온 형성을 개선합니다. 일반적으로 방전에 소량의 세슘을 첨가하면 집전체에서 Hˉ 빔의 밝기와 강도를 높일 수 있습니다. 방전에 세슘 원자를 도입하면 음이온과 함께 끌어내는 전자의 흐름이 크게 감소합니다.

SPS에서 가스 방전 플라즈마는 여러 기능을 수행합니다. 즉, 전극에 충격을 가하는 강렬한 입자 흐름을 형성합니다. 전극에 인접한 플라즈마 덮개는 이온의 가속을 형성하여 충격 입자의 에너지를 증가시킵니다. 음전위를 갖는 전극에서 형성되는 음이온은 플라즈마 피복 전위에 의해 가속되고 큰 파괴 없이 플라즈마 시트를 통해 드로잉 영역으로 침투합니다. "더러운" 가스 방전 및 전극의 강렬한 충격 조건 하에서 SPS의 다양한 변형을 통해 상당히 높은 전력 및 가스 사용 효율을 갖는 음이온의 집중적 형성이 얻어졌습니다.

LHD, JT-60U 및 International(ITER) 토카막과 같은 대형 핵융합 장치용으로 여러 SPS 소스가 개발되었습니다.

이들 소스의 전형적인 특징은 도 6에 도시된 LHD 스텔라레이터 인젝터를 고려함으로써 이해될 수 있다. 아크 방전 플라즈마는 ~100리터 용량의 대형 자기 다극 블레이드 인클로저 챔버에서 형성됩니다. 24개의 텅스텐 필라멘트는 약 0.3-0.4 Pa의 수소 압력에서 3 kA, ~80 V의 아크를 지원합니다. ~50 가우스 중심에 최대 자기장이 있는 외부 자기 필터는 플라즈마 전극 근처 추출 영역에서 전자 밀도와 온도 감소를 제공합니다. 플라즈마 전극의 양의 바이어스(~10V)는 수반되는 전자 흐름을 감소시킵니다. 최적의 세슘층으로 코팅된 플라즈마 전극 위에 음이온이 형성됩니다. 공압 밸브가 장착된 외부 세슘 용해로(1개 소스당 3개)는 세슘 원자를 분산 주입합니다. 음이온의 생성은 최적의 플라즈마 전극 온도인 200~250oC에서 최대에 도달합니다. 플라즈마 전극은 단열되어 있으며 전력 부하의 플라즈마 방전을 통해 온도가 결정됩니다.

LHD 이온 소스에 사용되는 4전극 다중 조리개 이온 광학 시스템은 그림 7에 나와 있습니다. 음이온은 직경 1.4cm의 770개의 방사 구멍을 통해 흡입되며, 구멍은 플라즈마 전극에서 25⋅125cm2의 면적을 차지합니다. 작은 영구 자석은 구멍 사이의 추출 그리드에 내장되어 빔에서 추출된 전자를 추출 전극의 벽으로 편향시킵니다. 추출 그리드 뒤에 장착된 추가 전자 저지 그리드는 추출 전극의 벽에서 후방 산란되거나 방출되는 2차 전자를 차단합니다. 이온 소스에는 투명도가 높은 다중 슬릿 접지 메쉬가 사용됩니다. 이는 빔 교차 영역을 줄여 전압 유지 용량을 증가시키고 갭의 가스 압력을 2.5배 낮추며 그에 따라 빔 스트리핑 손실도 감소합니다. 추출 전극과 접지 전극은 모두 수냉식입니다.

다점 소스에 세슘 원자를 도입하면 추출된 음이온 전류가 5배 증가하고, 수소로 채워졌을 때 광범위한 방전 전력 및 압력에 걸쳐 H 이온 수율이 선형으로 증가합니다. 세슘 원자 도입의 다른 중요한 이점은 공동 추출된 전자 전류가 ~10배 감소하고 방전 중 수소 압력이 0.3Pa로 크게 감소한다는 것입니다.

LHD의 멀티팁 소스는 일반적으로 2초 펄스에서 30mA/cm 2 의 전류 밀도로 약 30A 이온 전류를 제공합니다. LHD 이온 소스의 주요 문제점은 필라멘트에서 스퍼터링된 텅스텐에 의해 아크 챔버로 유입되는 세슘을 차단하고, 고전력 레벨에서 긴 펄스 모드로 작동할 때 고전압을 유지하는 능력이 감소한다는 것입니다.

LHD 음이온 중성 입자 빔 인젝터에는 180keV의 공칭 빔 에너지에서 수소와 상호 작용하는 두 개의 이온 소스가 있습니다. 각 인젝터는 128초 펄스에서 5MW의 공칭 주입 전력을 달성하므로 각 이온 소스는 2.5MW의 중성 입자 빔을 제공합니다. 도 8A 및 B는 LHD 중성 입자 빔 인젝터를 도시한다. 이온 소스의 초점 거리는 13m이고, 두 소스의 전환점은 아래 15.4m입니다. 주입구의 길이는 약 3m이며, 가장 좁은 부분의 직경은 52cm, 길이는 68cm입니다.

고주파 플라즈마 성형기를 갖춘 이온 소스와 세슘 코팅 플라즈마 전극에 음이온을 형성하는 것이 IPP Garching에서 개발되었습니다. RF 셰이퍼는 보다 깨끗한 플라즈마를 생성하므로 이러한 소스에서 텅스텐에 의한 세슘이 차단되지 않습니다. 2011년 IPP에서는 빔 전류가 1A, 에너지가 ~20kV, 지속 시간이 3600초인 음이온 빔의 정상 상태 펄스 추출이 시연되었습니다.

현재 ITER 토카막 등 차세대 핵융합장치용으로 개발 중인 고에너지 중성입자빔 주입기는 필요한 1MeV 에너지에서 견고한 작동과 정상상태 또는 연속파(CW) 모드에서의 작동을 입증하지 못한다. 충분히 높은 전류에서. 따라서, 예를 들어 500-1000keV 범위의 빔 에너지, 중성 입자의 유효 전류 밀도와 같은 목표 빔 매개변수의 달성을 방해하는 문제를 해결할 수 있다면 실행 가능한 솔루션을 개발할 필요가 있습니다. 저장소의 주요 포트는 100-200 A/m3이고, 중성 입자 빔 인젝터당 전력은 약 5-20 MW이고, 펄스 지속 시간은 1000초이며, 빔 인젝터를 통해 도입되는 가스 부하는 1-2 미만입니다. 빔 전류의 %입니다. ITER 빔의 이온 추출 전류 40A에 비해 인젝터 모듈의 음이온 전류를 8-10A의 이온 추출 전류로 줄이면 이 목표를 달성하는 데 드는 비용이 훨씬 저렴해진다는 점에 유의해야 합니다. 추출 전류와 빔 전력의 단계적 감소는 이온 소스의 핵심 요소인 주입기와 고에너지 가속기의 설계에 극적인 변화를 가져와 훨씬 더 정교한 기술과 접근 방식을 적용할 수 있게 하여 인젝터의 신뢰성. 따라서 현재 상황에서는 낮은 발산, 높은 전류 밀도 빔을 생성하는 다중 인젝터 모듈을 사용하여 필요한 주입 출력 전력을 얻을 수 있다는 가정하에 모듈당 8-10A의 추출 전류가 제안됩니다.

표면 플라즈마 소스의 성능은 상당히 잘 문서화되어 있으며, 오늘날 작동하는 여러 이온 소스는 1A 이상을 초과하는 연속적이고 확장 가능한 이온 빔을 생성합니다. 지금까지 빔 출력, 펄스 지속 시간 등 중성 입자 빔 주입기의 주요 매개변수는 고려 중인 주입기에 필요한 매개변수와 상당히 거리가 멀었습니다. 이들 인젝터의 현재 개발 상태는 표 1에서 이해할 수 있다.

따라서, 개선된 중성 입자빔 주입기를 제공하는 것이 바람직하다.

발명의 간략한 요약

여기에 제공된 실시예는 음이온 중성 입자 빔 주입기를 위한 시스템 및 방법에 관한 것입니다. 음이온 중성 입자 빔 주입기는 이온 소스, 가속기 및 중화 장치를 포함하여 약 0.50-1.0 MeV의 에너지로 약 5 MW 중성 입자 빔을 생성합니다. 이온 소스는 진공 탱크에 위치하며 9A에서 음이온 빔을 생성합니다. 이온 소스에서 생성된 이온은 다중 조리개 그리드 정전기 프리를 통해 고에너지 가속기로 주입되기 전에 120kV로 사전 가속됩니다. - 플라즈마에서 이온 빔을 추출하고 필요한 빔 에너지의 특정 부분까지 가속하는 데 사용되는 이온 소스의 가속기. 이온 소스의 120keV 빔은 한 쌍의 편향 자석을 통과하여 고에너지 가속기에 들어가기 전에 빔이 축 방향으로 변위되도록 합니다. 최대 에너지로 가속된 후 빔은 중화 장치로 들어가고 중성 입자 빔으로 부분적으로 변환됩니다. 나머지 유형의 이온은 자석에 의해 분리되어 정전기 에너지 변환기로 보내집니다. 중성 입자 빔은 차단 밸브를 통과하여 플라즈마 챔버로 들어갑니다.

플라즈마 형성기와 이온 소스의 플라즈마 박스 내부 벽의 높은 온도(150~200°C)가 유지되어 표면에 세슘이 축적되는 것을 방지합니다. 세슘을 플라즈마가 아닌 플라즈마 어레이의 표면에 직접 전달하기 위해 분배 매니폴드가 제공됩니다. 이는 세슘을 플라즈마 방전실에 직접 공급하는 기존 이온 소스로부터의 변화를 나타냅니다.

이온 압출 및 사전 가속 영역에서 공동 추출된 전자를 편향시키는 데 사용되는 자기장은 이전 설계처럼 그리드 본체에 내장된 자석이 아닌 외부 자석에 의해 생성됩니다. 그리드에 내장된 "저온" 자석이 없기 때문에 그리드를 높은 온도까지 가열할 수 있습니다. 이전 설계에서는 그리드 하우징에 내장된 자석을 사용하는 경우가 많았는데, 이로 인해 빔 인출 전류가 크게 감소하고 고온 작동 및 적절한 가열/냉각 성능이 저하되는 경우가 많았습니다.

고전압 가속기는 이온 소스에 직접 연결되지 않지만 편향 자석, 진공 펌프 및 세슘 트랩이 있는 전이 영역(저에너지 빔 전송 라인 - LEBT)에 의해 이온 소스와 분리됩니다. 전이 영역은 빔에서 전자, 광자 및 중성 입자를 포함하여 함께 흐르는 입자의 대부분을 차단하여 제거하고, 이온 소스에서 방출된 가스를 펌핑하여 고전압 가속기에 도달하는 것을 방지하고, 세슘이 빔 밖으로 누출되는 것을 방지합니다. 이온 소스와 고전압 가속기로 들어가는 것은 음이온이 제거되어 생성된 전자와 중성 입자가 고전압 가속기로 들어가는 것을 방지합니다. 이전 설계에서는 이온 소스가 고전압 가속기에 직접 연결되어 있으며, 이로 인해 고전압 가속기가 이온 소스에서 유입되거나 이온 소스로 유입되는 가스, 하전 입자 및 세슘에 노출되는 경우가 많습니다.

LEBT의 편향 자석은 가속기 축을 따라 빔을 편향시키고 집중시켜 이온 소스의 자기장을 통해 이동하는 동안 빔의 모든 변위와 편향을 보상합니다. 전가속기와 고전압 가속기의 축 사이의 오프셋은 고전압 가속기로 함께 흐르는 입자의 흐름을 감소시키고 고도로 가속된 입자(양이온 및 중성 입자)가 전가속기와 이온 소스로 다시 흐르는 것을 방지합니다. 또한 빔 포커싱은 다중 조리개 그리드 기반 시스템에 비해 가속기에 들어가는 빔의 균질성을 촉진합니다.

중화장치는 플라즈마 중화장치와 광중화장치를 포함한다. 플라즈마 중화기는 벽에 강한 자기장의 영구 자석을 갖춘 다중 지점 플라즈마 감금 시스템을 기반으로 합니다. 광중화기는 반사율이 높은 벽이 있고 고효율 레이저로 펌핑되는 원통형 공진기를 기반으로 하는 광트랩입니다. 이러한 중화제 기술은 상업용 중성 입자 빔 주입기에 사용하는 것이 고려된 적이 없습니다.

예시적인 실시예의 다른 시스템, 방법, 특징 및 이점은 첨부 도면 및 상세한 설명을 검토하면 당업자에게 명백해질 것이다.

도면에 대한 간략한 설명

구조 및 작동 모드를 포함하는 예시적인 실시예의 세부사항은 유사한 참조 번호가 유사한 부분을 지칭하는 첨부 도면을 검토함으로써 부분적으로 학습될 수 있다. 도면의 구성요소는 반드시 일정한 비율로 그려지는 것은 아니며, 대신 본 발명의 원리를 설명하는 데 중점을 두고 있습니다. 또한, 모든 그림은 일반적인 개념을 전달하기 위한 것이며, 상대적인 크기, 모양 및 기타 세부 속성은 문자 그대로 또는 정확하게 설명하기보다는 도식적으로 설명할 수 있습니다.

도 1은 음이온 중성 입자 빔 인젝터의 개략도의 평면도이다.

도 2는 도 1에 도시된 음이온 중성 입자 빔 주입기의 등각 단면도이다.

그림 3은 ITER 토카막용 고출력 중성 입자 주입기의 평면도입니다.

도 4는 중성 입자 빔 제트 인젝터에 대한 주변 다중극 자기장을 갖는 방전 챔버의 등각 단면도이다.

도 5는 Mo+Cs 표면에 중성 H 원자와 양의 분자 H를 충돌시켜 생성된 음이온의 적분 수율을 입사 플럭스 에너지의 함수로 나타낸 그래프이다. 표면 프리케이싱 단독에 비해 DC 케이싱을 사용하면 수율이 향상됩니다.

도 6은 LHD용 음이온 소스의 평면도이다.

도 7은 LHD 광원을 위한 다중 조리개 이온 광학 시스템의 개략도이다.

도 8A 및 B는 LHD 중성 입자 빔 인젝터의 평면도 및 측면도이다.

도 9는 이온 소스의 단면도이다.

도 10은 저에너지 수소 원자 소스의 단면도이다.

도 11은 저에너지 경로에서 H-이온의 궤적을 나타낸 그래프이다.

도 12는 가속기의 등각도이다.

도 13은 가속관 내 이온 궤적을 도시한 도면이다.

도 14는 사중극 렌즈 삼중체의 등각도이다.

도 15는 고에너지 빔 수송선 가속기의 이온 궤적을 평면도(a)와 측면도(b)로 나타낸 도면이다.

도 16은 플라즈마 타겟 배열의 등각도이다.

도 17은 리큐퍼레이터에서의 이온빔 지연을 2차원적으로 계산한 결과를 나타내는 도면이다.

동일한 구조 또는 기능의 요소는 일반적으로 도면 전체에 걸쳐 설명을 위해 동일한 참조 번호로 표시된다는 점에 유의해야 합니다. 도면은 단지 바람직한 실시예의 설명을 용이하게 하기 위해 의도된 것임을 또한 주목해야 한다.

본 발명의 바람직한 실시예에 대한 설명

아래에 개시된 각각의 추가 특징 및 아이디어는 단독으로 사용되거나 다른 특징 및 아이디어와 결합하여 신규한 음이온 기반 중성 입자 빔 주입기를 제공할 수 있습니다. 본 명세서에 설명된 실시예의 대표적인 예는 아래에 더 자세히 설명되어 있으며, 이 예는 첨부 도면을 참조하여 이들 추가적인 특징 및 개념을 단독으로 또는 조합하여 활용한다. 이러한 상세한 설명은 당업자에게 본 발명의 바람직한 측면을 실시하기 위한 추가적인 세부사항을 제공하기 위한 것일 뿐, 본 발명의 범위를 제한하려는 의도는 아니다. 따라서, 다음의 상세한 설명에 개시된 특징 및 단계의 조합은 가장 넓은 의미에서 본 발명을 실시하는 데 필요하지 않을 수 있으며, 대신에 단지 본 개념의 예시적인 예를 구체적으로 설명하기 위해 교시된다.

더욱이, 예시적인 예와 종속항의 다양한 특징은 본 교시의 추가적인 유용한 실시예를 제공하기 위해 구체적이고 명시적으로 나열되지 않은 방식으로 결합될 수 있다. 또한, 설명 및/또는 청구범위에 개시된 모든 특징은 청구된 주제를 제한하려는 목적뿐만 아니라 원래 개시의 목적으로 서로 별도로 그리고 독립적으로 개시되도록 의도되었다는 점을 분명히 주목해야 합니다. 실시예 구현 및/또는 청구범위의 특징 배열에 대해 설명합니다. 모든 값 범위 또는 객체 그룹 표시자는 청구된 주제를 제한할 목적뿐만 아니라 원래 개시의 목적을 위해 모든 가능한 중간 값 또는 중간 객체를 공개한다는 점에도 유의해야 합니다.

여기에 제공된 실시예는 바람직하게는 약 500-1000keV의 에너지와 높은 전체 에너지 효율을 갖는 새로운 음이온 기반 중성 입자 빔 주입기에 관한 것입니다. 음이온 중성 입자 빔 주입기(100)의 실시예의 바람직한 배열이 도 1 및 2에 도시되어 있다. 도시된 바와 같이, 주입기(100)는 이온 소스(110), 체크 밸브(120), 저에너지 빔을 편향시키기 위한 편향 자석(130)을 포함한다. 라인, 지지 절연체(140), 고에너지 가속기(150), 차단 밸브(160), 중화 장치 튜브(개략적으로 표시됨)(170), 분리 자석(개략적으로 표시됨)(180), 차단 밸브(190), 배출 패널(200 및 202), 진공 탱크(210)(개략적으로 표시됨) 아래에 설명된 진공 탱크(250), 극저온 흡착 펌프(220) 및 4중극 렌즈의 삼중 렌즈(230). 위에서 언급한 바와 같이 인젝터(100)는 이온 소스(110), 가속기(150) 및 중화기(170)를 포함하여 대략 5의 중성 입자 빔을 생성합니다. 대략 0.50-1.0 MeV의 에너지를 갖는 MW. 이온 소스(110)는 진공 탱크(210)에 위치하며 9A의 음이온 빔을 생성합니다. 진공 탱크(210)는 -880kV로 바이어스됩니다. SF 6 가스로 채워진 더 큰 직경의 탱크(240) 내부의 절연 지지대(140)에 장착됩니다. 이온 소스에 의해 생성된 이온은 이온을 끌어당기는 데 사용되는 이온 소스(110)의 다중 조리개 메쉬 정전 선가속기(111)(도 9 참조)에 의해 고에너지 가속기(150)에 주입되기 전에 120 kV로 사전 가속됩니다. 플라즈마에서 빔을 생성하고 필요한 빔 에너지의 특정 부분까지 가속합니다. 이온 소스(110)로부터의 120 keV 빔은 한 쌍의 편향 자석(130)을 통과하며, 이는 빔이 고에너지 가속기(150)에 들어가기 전에 축에서 벗어나도록 허용합니다. 편향자석(130) 사이에 도시된 배기패널(202)은 배플과 세슘트랩을 포함한다.

이온 소스(110)의 가스 이용 효율은 대략 30%로 가정된다. 9-10A의 계획된 음이온 빔 전류는 110개 이온 소스에서 6-7l⋅Torr/s의 가스 유입구에 해당합니다. 이온 소스(110)로부터 흐르는 중성 가스는 사전 가속기(111)의 평균 압력을 대략 2x10 -4 Torr로 증가시킵니다. 이 압력에서 중성 가스는 사전 가속기(111)에서 약 10%의 이온빔 제거 손실을 초래합니다. 편향 자석(130) 사이에는 1차 음이온 빔의 결과인 중성 입자용 통풍구(도시되지 않음)가 있습니다. 또한 고에너지 가속기(150)로부터 역류하는 양이온을 위한 벤트(미도시)가 제공된다. 펌핑 패널(200)로부터의 저에너지 차동 펌핑 빔 전송 라인 영역(205)은 가스 압력이 고에너지 가속기(150)에 도달하기 전에 ~10-6Torr로 감소시키기 위해 사전 가속 직후에 사용된다. 이로 인해 ~5%의 추가 빔 손실이 발생하지만 이는 낮은 사전 가속 에너지에서 발생하므로 전력 손실은 상대적으로 작습니다. 고에너지 가속기(150)의 전하 교환 손실은 10 -6 Torr의 배경 압력에서 1% 미만입니다.

1 MeV의 총 에너지로 가속된 후, 빔은 중화기(170)로 들어가고, 여기서 부분적으로 중성 입자 빔으로 변환됩니다. 나머지 이온종은 자석(180)에 의해 분리되어 정전기 에너지 변환기(도시되지 않음)로 보내집니다. 중성 입자의 빔은 차단 밸브(190)를 통과하여 플라즈마 챔버(270)로 들어간다.

진공탱크(250)는 두 부분으로 나누어진다. 한 섹션에는 첫 번째 진공 탱크(210)에 사전 가속기(111)와 저에너지 빔 라인(205)이 포함되어 있습니다. 다른 섹션에는 두 번째 진공 탱크(255)에 고에너지 빔 라인(265), 중화기(170) 및 하전 입자 에너지 변환기/회수 장치가 포함되어 있습니다. 진공 탱크(250)의 섹션은 다음을 통해 연결됩니다. 챔버 260 ~ 150 고에너지 가속기 튜브 내부.

제1 진공 탱크(210)는 프리가속기(111)와 저에너지 빔 라인(205)의 진공 경계이며, 직경이 더 큰 탱크 또는 외부 저장소(240)는 SF6으로 가압되어 고전압을 격리시킨다. 진공 탱크(210, 255)는 자석(130), 냉동흡착 펌프(220) 등과 같은 내부 장비에 대한 지지 구조 역할을 한다. 내부 열 전달 구성요소로부터의 열 제거는 냉각 튜브에 의해 수행되어야 하며, 냉각 튜브는 -880kV로 바이어스된 제1 진공 탱크(210)의 경우 절연 파괴가 있어야 합니다.

이온 소스

이온 소스(110)의 개략도가 도 9에 도시되어 있다. 이온 소스는 정전기 다중 조리개 사전 가속 그리드(111), 세라믹 절연체(112), 무선 주파수 플라즈마 형성기(113), 영구 자석(114), 플라즈마 박스(115), 냉각수 채널 및 매니폴드(116) 및 가스 밸브(117)를 포함합니다. 이온 소스(110)는 다음을 포함합니다. 세슘 몰리브덴 플라즈마 표면 사전 가속 그리드(111)는 플라즈마 형성기(113)에 의해 생성된 양이온과 중성 원자를 플라즈마 팽창 부피(괄호로 표시한 형성기(113)와 그리드(111) 사이의 부피)에서 음이온으로 변환하는 데 사용됩니다. 영구 자석(114)에 의해 제공되는 자기 다중 극 블레이드의 형태로 유지되는 도 9에서 "PE"로 표시됨).

플라즈마 사전 가속 그리드(111)에 전자를 수용하기 위한 양의 바이어스 전압이 음이온 형성을 위한 최적화된 조건에 인가된다. 플라즈마 사전 가속 그리드(111)에서 구멍(111B)을 형성하는 것은 H- 이온을 드로잉 그리드 구멍(111B)에 집중시키는 데 사용됩니다. 외부 영구자석(114)에 의해 형성된 작은 횡자기 필터는 플라즈마 박스(115)의 드라이버 영역 또는 플라즈마 에미터 영역(PE)에서 플라즈마 박스(115)의 드로잉 영역(ER)으로 산란된 전자의 온도를 낮추기 위해 사용된다. 플라즈마는 외부 영구 자석(114)에 의해 형성된 작은 가로 자기 필터의 필드에 의해 드로잉 영역(ER)에서 반사됩니다. 이온은 정전기 다중 조리개 사전 가속기 플라즈마 그리드(111)를 통해 고에너지 가속기(150)에 주입되기 전에 120kV로 가속됩니다. 이온 소스(110)에서. 고에너지로 가속되기 전에, 이온 빔은 대략 35 cm의 직경을 갖는다. 따라서 이온 소스(110)는 전가속기 플라즈마 그리드(111)에서 33% 투명도를 가정할 때 개구(111B)에서 26 mA/cm 2 를 생성해야 한다. 이전에 얻은 값과 비교하면 이는 110 이온 소스에 대한 합리적으로 합리적인 예측을 나타냅니다.

플라즈마 박스(115)에 들어가는 플라즈마는 바람직하게는 원통형 수냉식 구리 챔버(직경 700mm x 길이 170mm)인 플라즈마 박스의 후면 플랜지(115A)에 장착된 플라즈마 형성기(113)의 배열에 의해 형성됩니다. 플라즈마 박스(115)의 개방 단부는 가속 및 신장 시스템 전가속기의 플라즈마 그리드(111)에 의해 제한된다.

세슘의 얇은 층으로 코팅된 플라즈마 그리드(111)의 표면에 음이온이 형성되어야 한다고 가정된다. 세슘 공급 시스템(도 9에는 도시되지 않음)을 이용하여 세슘이 플라즈마 박스(115) 내로 유입된다.

이온 소스(110)는 플라즈마와 1차 전자를 가두기 위한 라인 팁 구성을 형성하도록 영구 자석(114)으로 둘러싸여 있다. 플라즈마 박스(115)의 원통형 벽에 ​​있는 자석 열(114A)은 또한 선형-뾰족한 구성을 갖는 자석 열(114B)에 의해 후면 플랜지(115A)에서 연결된다. 플라즈마 그리드(111) 평면 근처의 자기 필터는 플라즈마 박스(115)를 플라즈마 방출기(PE)와 추출 영역(ER)으로 분리한다. 플라즈마 그리드(111)에 인접한 플랜지(111A)에 장착된 필터 자석(114C)은 이온 형성자(113)로부터 나오는 고에너지 1차 전자가 인출 영역(ER)에 도달하는 것을 방지하는 역할을 하는 횡방향 자기장(중앙에서 B=107 Gaus)을 제공합니다. 그러나 양이온과 저에너지 전자는 ER 풀 영역의 필터를 통해 산란될 수 있습니다.

전극 기반 드로잉 및 사전 가속 시스템(111)은 5개의 전극(111C, 111D, 111E, 111F 및 111G)을 포함하며, 각 전극은 내부에 직교하게 형성되고 음이온 빔을 제공하는 데 사용되는 142개의 구멍 또는 개구(111B)를 갖는다. 추출 구멍(111B)의 직경은 18mm이므로, 142개의 추출 구멍의 총 이온 추출 면적은 약 361cm 2 이다. 음이온 전류밀도는 25mA/cm 2 이고 9A 이온빔이 필요하며, 필터 내 자석(114C)의 자기장은 정전추출 그리드(111)와 사전가속 그리드(111) 사이의 틈으로 들어가 공동추출 전자를 편향시킨다. 당김 전극(111C, 111D, 111E)의 구멍(111B) 내부 표면의 특수 슬롯에 삽입됩니다. 추가 자석(114D)의 자기장과 함께 자기 필터(114C)의 자석의 자기장은 음이온과 함께 끌어당겨진 전자의 편향 및 차단을 제공한다. 추가 자석(114D)은 드로잉 전극(111C, 111D, 111E)을 포함하는 드로잉 그리드 아래에 위치한 가속기 그리드 가속기 전극 홀더(111F, 111G) 사이에 장착된 자석 어레이를 포함한다. 음이온을 120keV까지 가속하는 제3 그리드 전극(111E)은 접지된 그리드 전극(111D)으로부터 양으로 바이어스되어 사전 가속 그리드에 들어가는 역류 양이온을 반사합니다.

플라즈마 드라이버(113)는 두 가지 대안, 즉 무선 주파수 플라즈마 드라이버와 원자 아크 드라이버를 포함합니다. 원자성형기에는 BINP가 아크방전을 기반으로 개발한 플라즈마 아크발생기가 사용된다. 아크 방전에 기반한 플라즈마 발생기의 특별한 특징은 지향성 플라즈마 제트의 형성입니다. 팽창하는 제트의 이온은 충돌 없이 이동하며, 양극성 플라즈마 전위 강하를 통한 가속으로 인해 ~5-20eV의 에너지를 받습니다. 플라즈마 제트는 변환기의 기울어진 몰리브덴 또는 탄탈 표면(도 10의 320 참조)으로 향할 수 있으며, 제트의 중화 및 반사의 결과로 수소 원자 흐름이 형성됩니다. 수소 원자의 에너지는 플라즈마 상자(115)에 대해 변환기를 음으로 바이어스함으로써 초기 5-20eV 이상으로 증가될 수 있습니다. 이러한 변환기를 사용하여 강렬한 원자 플럭스를 얻기 위한 실험은 1982-1984년 Budker Institute에서 수행되었습니다.

도 10에서, 설계된 저에너지 원자 소스(300) 배열은 가스 밸브(310), 캐소드 인서트(312), 히터(314)로의 전기 리드, 냉각수 수집기(316), LaB6 전자 방출기(318) 및 이온-원자 변환기(320)를 포함하는 것으로 도시되어 있다. 실험에 따르면, 20~25A의 등가 전류와 20eV~80eV 범위의 에너지로 수소 원자 흐름이 생성되며 효율은 50% 이상입니다.

이러한 소스는 플라즈마 그리드(111)의 세슘 표면에서 음이온의 효율적인 형성을 위해 최적화된 에너지를 원자에 공급하기 위해 음이온 소스에서 사용될 수 있다.

저에너지 빔 전송 라인

저에너지 빔 전달 라인(205)을 따라 통과하는 동안 이온 소스(110)에 의해 형성되고 120keV의 에너지로 사전 가속된 H- 이온은 주변 자기장에 의한 편향으로 이동 방향에 수직으로 440mm만큼 변위됩니다. 저에너지 빔 전달 라인(205)(도 11에 도시된 바와 같이)에서 음이온 빔의 이러한 변위는 이온 소스(110)의 영역을 분리하기 위해 제공된다. 이온 소스(110) 및 고에너지 가속기(150). 이러한 바이어스는 가속관(150) 내의 잔류 수소에 있는 H-빔이 벗겨져 빠른 원자의 침투를 방지하고, 이온원(110)에서 가속관(150)으로의 세슘과 수소의 흐름을 감소시키기 위해 사용되며, 또한 가속관(150)에서 소스(110) 이온으로의 2차 이온의 흐름을 지연시킨다. 그림 11은 저에너지 빔 전송 라인에서 계산된 H-이온의 궤적을 보여줍니다.

고에너지 빔 경로

저에너지 빔 라인에서 나오는 저에너지 빔은 도 12에 도시된 종래의 정전 다중 조리개 가속기(150)로 들어간다.

공간 전하 비율을 고려하여 9A에서 음이온 빔의 가속도를 계산한 결과는 그림 13에 나와 있습니다. 이온은 120keV의 에너지에서 1MeV로 가속됩니다. 튜브(150)에서의 가속 전위는 880kV이고, 전극 사이의 전위 단계는 110kV이다.

계산 결과, 전자 방전이 발생할 수 있는 영역의 전극 위의 최적화된 가속관(150)에서 전계 강도가 50kV/cm를 초과하지 않는 것으로 나타났습니다.

일단 가속되면, 빔은 산업용 기존 사중극 렌즈(231, 232, 233)(도 14)의 삼중선(230)을 통과하며, 이는 가속 튜브(150)의 출구에서 작은 빔 초점 흐림을 보상하고 다음에서 바람직한 빔 크기를 생성하는 데 사용됩니다. 출구 포트. 삼중항(230)은 고에너지 빔 이송라인(265)의 진공탱크(255)에 설치된다. 4중극자 렌즈(231, 232, 233) 각각은 현재의 모든 기존 입자 가속기에 제공되는 기존의 자기 포커싱 필드를 생성하는 기존의 4중극자 전자석 어레이를 포함합니다.

가속 튜브(150), 사중극자 렌즈(230) 및 고에너지 빔 전달 라인(265)에서 횡방향 온도가 12eV인 9A 음이온 빔의 계산된 궤적이 도 2에 도시되어 있다. 계산은 초점 너머의 빔에 해당합니다.

방사형 프로파일의 절반 높이에서 12.5m 거리의 ​​중화기 이후 6A의 등가 전류를 갖는 중성 입자 빔의 계산된 직경은 140mm이고 빔 전류의 95%는 원 안에 있습니다. 직경 180mm.

중립화

빔 시스템을 위해 선택된 광제거 중화기(170)는 이온빔의 95% 이상의 제거를 달성합니다. 중화기(170)는 필요한 광자 밀도를 제공하기 위해 반사율이 높은 벽을 갖춘 크세논 램프 어레이와 원통형 광 트랩을 포함합니다. 반사율이 0.99보다 큰 냉각 거울을 사용하여 약 70kW/cm 2 의 벽면 전력 흐름을 제공합니다. 대안으로, 전통적인 기술을 사용하여 대신 플라즈마 중화기를 사용할 수 있지만 효율성이 약간 감소합니다. 그러나 예상대로 에너지 회수 시스템의 효율이 95%를 초과하는 경우 플라즈마 요소의 ~85%의 중화 효율은 매우 충분합니다.

플라즈마 중화기의 플라즈마는 영구 자석 배열(172)로 형성된 벽에 다극 자기장이 있는 원통형 챔버(175)에 유지됩니다. 유지 장치의 일반적인 모습이 그림 16에 표시되어 있습니다. 컨버터(170)는 냉각수 집수기(171), 영구자석(172), 음극 조립체(173) 및 LaB6 음극(174)을 포함한다.

원통형 챔버(175)는 길이가 1.5-2m이고 끝 부분에 빔이 통과할 수 있는 구멍이 있습니다. 플라즈마는 가두기 챔버(175)의 중앙에 장착된 다중 음극 조립체(173)를 사용하여 형성됩니다. 작업 가스는 장치(170)의 중앙 근처에 공급됩니다. 이러한 플라즈마 중화기(170)의 프로토타입을 사용한 실험에서는 다음과 같아야 합니다. 벽의 다중 극 자기장(172)을 통한 전자 가두기가 매우 우수하고 플라즈마 이온 보유가 훨씬 더 우수하다는 점에 주목했습니다. 이온과 전자의 손실을 동일하게 하기 위해 플라즈마에서 상당한 음전위가 발생하여 이온이 전기장에 의해 효과적으로 가두어집니다.

충분히 긴 플라즈마 감금은 중화기(170)에서 약 1013cm-3의 플라즈마 밀도를 유지하는 데 필요한 방전 전력의 상대적으로 낮은 레벨을 초래합니다.

에너지 회수

우리 상황에서 높은 전력 효율을 달성하는 데에는 객관적인 이유가 있습니다. 우선, 상대적으로 작은 이온빔 전류와 낮은 에너지 산란입니다. 고려 중인 계획에서는 플라즈마 또는 증기 금속 타겟을 사용할 때 중화기 이후 잔류 이온 전류가 ~3A가 되어야 한다고 예상할 수 있습니다. 전환된 양이온 또는 음이온의 이러한 흐름은 편향기 자석(180)을 통해 각각 양이온 및 음이온용으로 하나씩 두 개의 에너지 회복기로 편향되어야 합니다. 공간 전하 보상 없이 복열 장치의 직접 변환기에서 일반적으로 1 MeV 및 3A 에너지의 잔류 방향 전환 이온 빔의 감속에 대한 수치 시뮬레이션이 수행되었습니다. 직접 변환기는 잔류 이온빔에 포함된 에너지의 상당 부분을 직접 전기로 변환하고 나머지 에너지를 열 사이클에 포함되도록 고품질 열로 공급합니다. 직접 변환기는 정전기 다중 조리개 감속재의 설계에 해당하며, 그 결과 하전된 전극의 연속적인 섹션이 종방향 항복 장을 형성하고 이온의 운동 에너지를 흡수합니다.

도 17은 변환기에서의 이온빔 지연의 2차원 계산 결과를 도시한다. 제시된 계산에 따르면 1 MeV 에너지의 이온빔을 30 keV 에너지로 늦추는 것이 상당히 가능하므로 96-97%의 회수 계수를 얻을 수 있습니다.

음이온을 기반으로 한 고출력 중성 입자 빔 주입기를 개발하려는 이전 노력을 검토하여 지금까지 ~1 MeV의 안정적이고 정상 상태 작동 및 수 MW 전력을 갖춘 주입기의 달성을 방해했던 중요한 과제를 밝힙니다. 가장 중요한 사항 중 다음 사항을 강조합니다.

세슘층 제어 및 손실 및 재석출 제어(온도 제어 등)

끌어당김을 위한 음이온의 표면 형성 최적화

함께 흐르는 전자의 분리

내부 자기장으로 인한 플라즈마 그리드의 이온 전류 프로파일의 불균일성

낮은 이온 전류 밀도

가속기는 더욱 복잡해지고 있으며 많은 신기술이 여전히 개발되고 있습니다(저전압 유지 기능, 대형 절연체 등).

양이온의 역류

관련 조건에서 입증되지 않은 고급 중화 기술(플라즈마, 광자)

에너지 전환이 충분히 발달되지 않았습니다.

경로에 있는 빔을 차단합니다.

이 문서에 제공된 문제에 대한 혁신적인 솔루션은 연결된 시스템, 즉 음이온 소스, 당김/가속, 중화 장치, 에너지 변환기 등에 따라 그룹화될 수 있습니다.

1.0 110 음이온 소스:

1.1. 플라즈마 박스(115)와 플라즈마 형성기(113)의 내부 벽은 표면에 세슘이 축적되는 것을 방지하기 위해 높은 온도(150~200°C)로 유지됩니다.

발열:

탈착/스퍼터링으로 인한 세슘의 통제되지 않은 방출을 방지하고 이온 광학 시스템(111 그리드)으로의 침투를 줄입니다.

벽의 세슘층에서 수소 원자의 흡수와 재결합을 감소시키고,

세슘 소비와 중독을 줄입니다.

이를 달성하기 위해 고온 유체가 모든 구성 요소를 통해 순환됩니다. 표면 온도는 능동 피드백 제어를 통해 더욱 안정화됩니다. 즉, CW 및 과도 작동 중에 열이 제거되거나 추가됩니다. 이 접근 방식과 달리 기존 및 계획된 다른 모든 빔 인젝터는 냉각 튜브와 뜨거운 전극 하우징 사이에 열 폭주가 있는 수동 수냉식 시스템을 사용합니다.

1.2. 세슘은 분배 매니폴드를 통해 플라즈마 내부가 아닌 플라즈마 그리드(111)의 표면으로 직접 공급된다. 분배 매니폴드를 통한 세슘 공급:

전체 빔 활성화 시간 동안 제어되고 분산된 세슘 공급을 제공합니다.

일반적으로 플라즈마에 의한 차단으로 인한 세슘 결핍을 예방합니다.

긴 펄스 동안 축적 및 방출된 후 혈장에서 세슘 방출을 줄입니다.

대조적으로, 기존 이온 소스는 세슘을 방전실로 직접 전달합니다.

2.0 전가속기 111(100keV):

2.1. 이온 추출 및 사전 가속 영역에서 공동 추출된 전자를 편향시키는 데 사용되는 자기장은 이전 설계처럼 그리드 본체에 내장된 자석이 아닌 외부 자석에 의해 생성됩니다.

그리드 사이의 고전압 갭에 있는 자기장 선은 음으로 바이어스된 그리드 방향으로 완전히 오목합니다. 끌어당김 간격에서는 플라즈마 그리드 방향으로, 사전 가속 간격에서는 끌어당김 그리드 방향으로 나타납니다. 음으로 바이어스된 그리드 방향의 자기장 라인의 오목함은 높은 전압 갭에서 로컬 페닝 트랩의 발생과 함께 추출된 전자의 트래핑/증배를 방지합니다. 이는 내장된 자석이 있는 구성에서 발생할 수 있습니다.

"저온" NIB 자석이 내장되지 않은 IOS(이온 광학 시스템) 전극(111 그리드)은 높은 온도(150~200°C)까지 가열될 수 있으며 고온(100~200°C)을 사용하여 긴 펄스 동안 열을 제거하는 기능을 제공합니다. 150°C) ) 액체.

내장된 자석이 없기 때문에 그리드의 복사 구멍 사이에 여유 공간이 남고 전극의 보다 효율적인 가열/냉각을 위한 채널을 도입할 수 있습니다.

대조적으로, 이전 디자인은 메시 본체에 내장된 자석을 사용했습니다. 이로 인해 고전압 갭에 정적 자기전기 트랩이 생성되어 함께 끌어당겨진 전자를 트랩하고 증폭시킵니다. 이는 추출된 빔의 전류를 크게 감소시킬 수 있습니다. 이는 또한 긴 펄스 작동에 중요한 고온 작동과 적절한 가열/냉각 성능을 방해합니다.

2.2. 이온광학계(그리드(111))의 모든 전극 온도는 항상 높은 온도(150~200°C)로 유지되어 표면에 세슘이 축적되는 것을 방지하고 추출 및 추출의 고전압 세기를 높인다. 가속 전 공백. 대조적으로, 전통적인 디자인에서는 전극이 물로 냉각됩니다. 냉각 튜브와 전극 본체 사이에 열 파괴가 발생하고 활성 피드백이 없기 때문에 전극 온도가 상승합니다.

2.3. 시동 시 그리드(111)의 초기 가열 및 빔 활성화 단계 동안의 열 제거는 그리드(111)의 내부 채널을 통해 뜨거운 온도 제어 유체를 통과시킴으로써 달성됩니다.

2.4. 가스는 측면의 공간과 그리드 홀더의 큰 구멍을 통해 사전 가속 간격에서 추가로 펌핑되어 빔 라인을 따라 가스 압력을 줄이고 간격에서 음이온의 제거와 2차 입자의 형성/증식을 지연시킵니다. .

2.5. 양으로 바이어스된 그리드(111)의 포함은 역류 양이온을 밀어내는 데 사용됩니다.

3.0 고전압 가속기(150)(1MeV):

3.1. 고전압 가속기(150)는 이온 소스에 직접 결합되지 않지만 편향 자석(130), 진공 펌프 및 세슘 트랩을 갖춘 전이 영역(저에너지 빔 전송 라인 - LEBT 205)에 의해 이온 소스로부터 분리됩니다. 전환 영역:

빔에서 전자, 광자 및 중성 입자를 포함하여 대부분의 함께 흐르는 입자를 차단하고 제거합니다.

이온원(110)에서 방출된 가스를 펌핑하여 고전압 가속기(150)에 도달하는 것을 방지하고,

세슘이 이온원(110)에서 누출되어 고전압 가속기(150)로 유입되는 것을 방지하고,

음이온이 탈거되어 형성된 전자 및 중성입자가 고전압 가속기(150)로 유입되는 것을 방지한다.

이전 설계에서는 이온 소스가 고전압 가속기에 직접 연결되었습니다. 이는 고전압 가속기를 이온 소스 안팎으로 흐르는 가스, 하전 입자 및 세슘에 노출시킵니다. 이러한 강한 간섭은 고전압 가속기의 전압 유지 용량을 감소시킵니다.

3.2. LEBT(205)의 편향 자석(130)은 가속기의 축을 따라 빔을 편향시키고 초점을 맞춥니다. 편향 자석(130):

110개 이온 소스의 자기장을 통해 이동하는 동안 빔의 모든 변위 및 편향을 보상합니다.

전가속기와 고전압 가속기(111, 150)의 축 사이의 변위는 병류입자가 고전압 가속기(150)로 유입되는 것을 감소시키고, 고도로 가속된 입자(양이온 및 중성입자)가 전가속기(111)로 역류하는 것을 방지하고, 이온 소스 110.

대조적으로, 이전 시스템은 가속 단계 사이에 물리적 분리가 없으며 결과적으로 이 백서에 표시된 것처럼 축 변위 기능을 제공하지 않습니다.

3.3. 저에너지 빔 라인 자석(205)은 단일 개구 가속기(150)의 입력에 빔의 초점을 맞춘다:

빔 포커싱은 다중 조리개 그리드 시스템과 비교하여 가속기(150)에 들어가는 빔의 균질성을 촉진합니다.

3.4. 단일 조리개 가속기의 적용:

시스템 정렬 및 빔 포커싱 단순화

가스를 펌핑하고 고에너지 가속기(150)에서 2차 입자를 제거하는 데 도움을 줍니다.

고에너지 가속기 150 전극에서 빔 손실을 줄입니다.

3.5. 자기 렌즈(230)는 가속기(150)에서의 재초점을 보상하고 준평행 빔을 생성하기 위해 가속 후에 사용된다.

기존 설계에는 가속기 자체 외에 빔 포커싱 및 편향을 위한 수단이 없습니다.

4.0. 중화제(170):

4.1. 벽에 영구 강한 자기장 자석을 갖춘 다중 지점 플라즈마 감금 시스템을 기반으로 한 플라즈마 중화 장치;

중화효율을 높이고,

중성 입자 빔 인젝터의 전체 손실을 최소화합니다.

4.2. 광중화기는 높은 효율의 레이저를 사용하여 반사율이 높고 펌핑되는 벽이 있는 원통형 공진기를 기반으로 하는 광자 트랩입니다.

추가로 중화 효율을 높이고,

또한 중성 입자 빔 인젝터의 전체 손실을 최소화합니다.

이러한 기술은 상업용 중성 입자 빔 주입기에 사용하는 것이 고려된 적이 없습니다.

5.0. 회복자:

5.1. 잔류 이온 에너지 회복기의 적용:

전반적인 인젝터 효율성을 향상시킵니다.

대조적으로, 전통적인 설계에서는 회복이 전혀 예상되지 않습니다.

서지

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본 발명은 다양한 수정 및 대안적인 형태가 가능하지만, 그 특정 예가 도면에 도시되어 있고 본 명세서에 상세히 설명되어 있다. 모든 참조 내용은 이 문서 전체에 명시적으로 포함되어 있습니다. 그러나, 본 발명은 개시된 특정 형태 또는 방법에 제한되지 않으며, 오히려 본 발명은 첨부된 청구범위의 정신 및 범위 내에 있는 모든 수정, 등가물 및 대안을 포괄하도록 의도된다는 것이 이해되어야 한다.

1. 다음을 포함하는 음이온 기반 중성 입자 빔 주입기:

전가속기와 고에너지 가속기를 포함하는 가속기를 포함하며, 상기 전가속기는 이온 소스 내 다중구격 그리드 정전 전가속기이고, 상기 고에너지 가속기는 이온 소스와 공간적으로 분리되어 있으며,

중화기, 여기서 이온 소스, 가속기 및 중화기는 5 MW의 전력을 갖는 중성 입자 빔을 형성하도록 구성됩니다.

제1항에 있어서, 이온 소스, 가속기 및 중화기는 0.50-1.0 MeV 범위의 에너지를 갖는 중성 입자의 빔을 형성하도록 구성되는 주입기.

제1항에 있어서, 이온 소스는 9A에서 음의 입자 빔을 형성하도록 구성되는 인젝터.

제1항에 있어서, 이온 소스로부터의 이온은 고에너지 가속기에 주입되기 전에 사전 가속기에 의해 120 kV로 사전 가속되는 주입기.

제1항에 있어서, 상기 전가속기와 고에너지 가속기 사이에 배치된 한 쌍의 편향 자석을 추가로 포함하고, 상기 한 쌍의 편향 자석은 상기 전가속기로부터의 빔이 진입하기 전에 축에서 벗어나 이동하도록 허용하는 것을 특징으로 하는 인젝터. 고에너지 가속기.

제5항에 있어서, 이온 소스는 플라즈마 박스와 플라즈마 형성기를 포함하는 주입기.

제6항에 있어서, 상기 플라즈마 박스와 플라즈마 형성기의 내벽은 표면에 세슘이 축적되는 것을 방지하기 위해 150~200℃의 높은 온도로 유지되는 것을 특징으로 하는 인젝터.

제7항에 있어서, 상기 플라즈마 박스 및 포머는 고온 유체를 순환시키기 위한 매니폴드 및 유체 통로를 포함하는 인젝터.

제1항에 있어서, 가속기 플라즈마 그리드에 세슘을 직접 공급하기 위한 분배 매니폴드를 추가로 포함하는 주입기.

제1항에 있어서, 사전 가속기는 이온 추출 및 사전 가속 영역에서 공동 추출된 전자를 편향시키기 위한 외부 자석을 포함하는 주입기.

제1항에 있어서, 가속 전 갭으로부터 가스를 펌핑하는 펌핑 시스템을 더 포함하는 인젝터.

제9항에 있어서, 플라즈마 그리드는 역류 양이온을 밀어내기 위해 양으로 바이어스되는 것을 특징으로 하는 주입기.

제1항에 있어서, 고에너지 가속기는 저에너지 빔 전달 라인을 포함하는 전이 구역에 의해 이온 소스로부터 공간적으로 분리되는 주입기.

제13항에 있어서, 전이 영역은 편향 자석, 진공 펌프 및 세슘 트랩을 포함하는 주입기.

제14항에 있어서, 편향 자석은 고에너지 가속기의 축을 따라 빔을 편향시키고 포커싱하는 것을 특징으로 하는 주입기.

제1항에 있어서, 가속기에서의 재초점을 보상하고 평행 빔을 형성하기 위해 가속기 뒤에 자기 렌즈를 추가로 포함하는 것을 특징으로 하는 주입기.

제1항에 있어서, 중화기는 벽에 영구 강한 자기장 자석을 갖는 다중 핀 플라즈마 감금 시스템에 기초한 플라즈마 중화기를 포함하는 것을 특징으로 하는 주입기.

제4항에 있어서, 상기 중화기는 반사율이 높은 벽을 갖고 고효율 레이저를 사용하여 펌핑되는 원통형 공진기를 기반으로 하는 광중화기를 포함하는 것을 특징으로 하는 주입기.

제1항에 있어서, 상기 중화기는 고효율 레이저를 이용한 펌핑 및 반사도가 높은 벽을 갖는 원통형 공진기를 기반으로 한 광중화기를 포함하는 것을 특징으로 하는 주입기.

제1항에 있어서, 잔류 이온 에너지 회수 장치를 추가로 포함하는 주입기.

제4항에 있어서, 잔류 이온 에너지 회수 장치를 추가로 포함하는 주입기.

22. 다음을 포함하는 음이온 기반 중성 입자 빔 주입기:

음이온 빔을 생성하도록 구성된 이온 소스,

전가속기와 고에너지 가속기를 포함하며, 상기 전가속기는 상기 에너지원에 수용되고, 상기 고에너지 가속기는 상기 이온원과 공간적으로 분리되어 있는 가속기, 및

이온 소스와 관련된 중화제.

23. 다음을 포함하는 음이온 기반 중성 입자 빔 주입기:

음이온 빔을 형성하도록 구성되고 플라즈마 박스와 플라즈마 형성기를 포함하는 이온 소스. 플라즈마 박스와 플라즈마 형성기의 내부 벽은 세슘이 축적되는 것을 방지하기 위해 150~200°C의 높은 온도로 유지됩니다. 그들의 표면,

이온 소스에 작동 가능하게 결합된 가속기, 및

이온 소스에 작동 가능하게 연결된 중화기.

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해시시 중독

마약 효과는 대마초를 섭취할 때와 흡연할 때 모두 발생합니다. 마약에는 해시시, 마리화나, 샤시, 뱅, 하라스-풀 등 여러 가지 이름이 있습니다.

대마초를 사용하면 주의력 장애, "어리석음, 부적절하고 통제할 수 없는 웃음을 지닌 진정한 행동, 수다쟁이, 움직이고 싶은 욕구(춤, 점프)가 관찰됩니다. 귀에서 소음과 울림이 발생하고 식욕이 증가합니다. 얼굴에 나타나는 신체적 징후(마블링, 창백한 팔자 삼각형, 주입된 결막)로 인해 공격적인 행동을 하는 경향이 있습니다. 심박수 증가(분당 100회 이상)와 구강 건조가 나타납니다. 동공이 확장되고 빛에 대한 반응이 약해집니다.

고용량의 코카인 약물을 사용하면 흥분 상태, 시각적 환각, 때로는 청각 적 환각이 발생합니다. 이 상태는 정신분열증의 급성 발작과 유사할 수 있습니다.

마리화나 흡연 시 중독은 2~4시간 지속되고, 해시시를 경구 복용하면 5~12시간 지속됩니다. 신체적 의존의 징후는 과민성, 수면 장애, 발한 및 메스꺼움의 형태로 표현됩니다.

약물에 대한 정신적 의존성은 매우 강합니다.

대마초 제제를 만성적으로 사용하면 환경에 대한 관심, 주도성 및 수동성이 감소하면서 성격 우울증이 발생합니다. 지적 능력이 감소하고, 반사회적 행동이 잦아 심각한 행동 장애가 발생합니다. 술에 취한 상태에서 범죄를 저지르는 빈도가 높습니다. 해시시 중독은 마약 중독의 “입구”입니다. 대마초를 사용하는 사람들은 신속하게 다른 극도로 위험한 약물로 전환합니다.

금이 가다

코카인 파생물인 크랙도 있는데, 이는 코카인보다 효과가 훨씬 더 강합니다. 코카인을 특수 가공한 후 꽃잎과 매우 유사한 판을 얻습니다. 그들은 일반적으로 분쇄되고 훈제됩니다. 담배를 피우면 균열이 폐의 혈관계를 통해 매우 빠르게 몸에 침투합니다. 크랙은 폐 순환계에 들어가 코를 통해 흡입되는 코카인 가루보다 몇 배 더 빠르게 인간의 뇌에 침투합니다. 감각의 범위와 중독의 복합체는 정맥 투여보다 훨씬 빠르게 발생합니다.

모든 약물 사용은 인체에 회복할 수 없는 손상을 초래합니다. 그들은 인간의 신경계를 파괴하고 청각 장애, 섬망, 소화기 장애와 같은 증상을 유발합니다. 또한, 마약 중독자는 대개 발기부전이 됩니다.

나스바이

Nasvay(nasybay, us, nat, nose, ice, natsik)는 중앙아시아 전통의 금연 담배 제품의 일종입니다.

나스베이의 주성분은 담배와 알칼리(소석회)입니다. 이 조성물에는 소석회 (석회 대신 닭 배설물이나 낙타 똥을 사용할 수 있음), 다양한 식물 성분, 기름이 포함될 수도 있습니다. 맛을 향상시키기 위해 때때로 나스베이에 조미료를 첨가합니다. 공식적으로 "nasvay"는 담배 가루에 접착제, 석회, 물 또는 식물성 기름을 섞어 공 모양으로 만든 것입니다. 나스베이가 매우 인기가 있는 중앙 아시아에서는 준비 방법이 다르며 혼합물에 담배 가루가 전혀 없는 경우가 많습니다. 보다 활동적인 구성 요소로 대체됩니다.

Nasvay를 입에 넣어 입술에 닿는 것을 방지합니다. 이 경우 입술에 물집이 생깁니다. 타액이나 물약 알갱이를 삼키면 메스꺼움, 구토, 설사를 유발할 수 있으며 이는 또한 매우 불쾌합니다. 그리고 그로 인한 즐거움(약간의 현기증, 팔과 다리의 따끔거림, 시야 흐림)은 5분 이상 지속되지 않습니다. 십대들이 나스베이를 복용하는 주된 이유는 그 후에 담배를 피우고 싶지 않기 때문입니다.

나스베이, 영향:약간의 현기증, 팔과 다리의 따끔거림, 시야 흐림.

나스베이, 부작용.

나스베이를 섭취하면 중독이 발생할 수 있으며 신체 기능에 추가적인 신체적 이상과 자율 신경 장애, 발한, 기립성 허탈(신체 위치의 갑작스러운 변화로 인해 현기증, 암흑 시력이 발생하는 상태)과 같은 독특한 감각이 나타날 수 있습니다. ), 실신, 희귀 종양 질환, 치과 질환, 구강 점막 질환, 식도 점막 질환의 위험 증가.

Nasvay, 단기 영향

구강 점막의 심한 국소 화상, 머리의 무거움, 나중에는 신체의 모든 부위, 무관심, 갑작스러운 타액 분비, 현기증, 근육 이완. 일부 사람들은 담배를 피운 이력이 있는 사람들에게는 나스베이의 영향이 덜 심각할 수 있다고 제안했지만 이는 사실이 아닙니다. Nasvay는 담배 흡연을 대체하지 않습니다. 오랫동안 나스베이를 사용하는 사람들은 이 이상한 물약의 타는 듯한 느낌, 불쾌한 냄새, 맛과 같은 증상을 느끼지 않게 됩니다. 그러나 이것은 아마도 주변의 모든 사람들이 냄새를 확실히 느낄 때일 것입니다.

소비자들은 또한 효과를 예측할 수 없기 때문에 초보자에게 나스베이를 알코올과 결합하지 말라고 경고합니다. 나스베이를 사용하면 갑자기 불안감을 느낄 수 있는 복용량을 얻는 것이 매우 쉽고, 복용량을 계산하는 것이 매우 어렵기 때문에 의식을 잃을 수도 있습니다.

Nasvay 소비의 장기적인 결과

1. 우즈베키스탄 종양학자에 따르면 혀, 입술, 기타 구강 기관 및 후두암 발병 사례의 80%가 나스베이를 섭취하는 사람들과 관련이 있었습니다. 나스베이(Nasvay)는 암에 걸릴 확률이 100%라는 뜻입니다.

3. 정원사는 희석되지 않은 닭 배설물 용액으로 식물에 물을 주면 식물에 어떤 일이 일어날 지 알고 있습니다. 식물은 "화상"할 것입니다. 의사들은 나스베이를 섭취하는 사람의 신체에서도 동일한 일이 발생하며 구강 점막과 위장관이 주로 영향을 받는다는 것을 확인했습니다. 나스베이를 장기간 사용하면 위궤양이 발생할 수 있습니다.

4. 나스베이의 주성분은 담배이기 때문에 동일한 니코틴 중독이 발생합니다. 이런 형태의 담배는 담배를 피우는 것보다 더 해롭습니다. 왜냐하면... 사람은 특히 구강 점막에 석회가 미치는 영향으로 인해 많은 양의 니코틴을 섭취합니다. Nasvay는 심각한 약물 중독을 유발합니다.

5. 마약학자들은 나스베이의 일부 부분에 담배 외에 다른 마약 물질이 첨가될 수 있다고 믿습니다. 따라서 니코틴 중독뿐만 아니라 다른 화학 물질에 대한 중독도 발생합니다.

6.Nasvay는 향정신성 물질로 분류될 수 있습니다. 십대의 사용은 정신 발달에 영향을 미칩니다. 지각이 감소하고 기억력이 저하되며 어린이는 불균형하게 됩니다. 소비자들은 기억력 문제와 지속적인 혼란 상태를 보고합니다. 사용의 결과는 십대의 성격 변화, 정신 장애, 궁극적으로는 성격 저하입니다.

7. 어린이의 경우 나스베이 사용은 매우 빠르게 습관이 되고 표준이 됩니다. 곧 십대는 더 강한 감각을 원합니다. 그리고 십대가 껌을 씹는 것처럼 쉽게 nasvay를 사면 가까운 장래에 강한 약을 시도 할 가능성이 있습니다.

8. 소비자들은 충치를 보고합니다.

9. 나스베이를 섭취하면 정자 생산이 중단되고 생식 기능이 중단되며 회복 가능성이 거의 없습니다. - 과학 아카데미 의료 문제 연구소. nasvay로 인한 피해는 사용 기간에 좌우되지 않습니다. Nasvay는 즉시 공격할 수 있으며 신체의 개별적인 특성에 따라 다릅니다.

기미

향신료(영어 "조미료", "향신료"에서 번역된 "향신료", K2)는 화학 물질이 적용된 허브 형태로 판매되는 합성 흡연 혼합물 브랜드 중 하나입니다. 마리화나와 유사한 정신자극 효과가 있습니다. 향신료 혼합물은 2006년부터(일부 출처에 따르면 2004년부터) 유럽 국가에서 주로 온라인 상점을 통해 향을 가장하여 판매되었습니다. 2008년에 혼합물의 활성 성분이 식물 유래 물질이 아니라 테트라히드로칸나비놀의 합성 유사체라는 것이 밝혀졌습니다.

향신료의 결과:

1. 급성 정신 장애 - 환각, 공황 발작, 자극, 분노, 영원한 우울증;
2. 상태는 매일 악화되고 있습니다. 향신료는 뇌에 주요 손상을 유발합니다.
3. 광대뼈가 경련된 것처럼 얼굴에 찡그린 얼굴, 춤추는 걸음걸이, 언어 왜곡으로 표현되는 심각한 운동 능력 및 전정 시스템 장애.
4. 식욕과 수면이 완전히 부족하고 환자는 눈앞에서 건조해집니다.

모든 향신료 중독자에게 일어나는 결과에 대해 읽으면서 많은 환자들은 이것이 자신에게 일어나지 않거나 일어날 것이라고 생각하지만 즉시는 아니지만 먼 미래에 언젠가 일어날 것이라고 생각합니다. 이것이 가장 흔한 오해입니다. 이 모든 것은 곧 일어날 뿐만 아니라 이미 첫 번째 복용량부터 일어나고 있으며 새로운 퍼프가 나올 때마다 사람은 야채로 변합니다. 모든 사람은 자신의 엄격함 정도를 선택합니다.

향신료 피해. 향신료가 정신에 심각한 피해를 준다는 사실은 마약 전문의뿐만 아니라 예카테린부르크의 소셜 네트워크와 블로그에 퍼지는 향신료 중독자의 인기 동영상을 통해 이미 입증되었습니다. 그 광경은 정말 끔찍합니다.

향신료 중독자들 사이에서 가장 높은 자살률이 기록되었습니다. 동시에 십대들은 담배를 피우기 전까지는 삶에 작별 인사를 할 생각이 없었습니다. 향신료가 어떻게 사람을 이 단계로 이끄는지는 알려져 있지 않습니다. 일부 환자들은 향신료를 사용하면서 세상을 통제할 수 있는 능력을 느끼고 자신의 불멸을 믿는다고 인정합니다.

마약 전문의들은 새로운 흡연 혼합물의 또 다른 파괴적인 특징을 지적합니다. 알코올 중독의 코딩과 유사한 흡연 향신료를 장기간 금욕하면 심각한 고장이 발생하여 과다 복용으로 이어질 수도 있습니다.

과다 복용의 증상은 흡연 후 10-15분 후에 나타날 수 있으며, 더 자주 불쾌감은 갑작스러운 메스꺼움, 창백한 피부로 표현되고, 급성 산소 부족을 느껴 실신할 수 있습니다. 호흡정지 등으로 급히 구급차를 부르지 않으면 사망할 수도 있다.

향신료 중독 단계:

첫 번째 복용량. 약물에 대한 지식이 발생하는 초기 단계. 신약인 스파이스(Spice)는 성숙함과 차가움의 지표로 인식된다. 십대들은 어떤 극적인 결말이 기다리고 있는지조차 의심하지 않습니다.

실험 기간. 그들이 제공하는 것을 여러 번 즐긴 중독자는 흡연 혼합물을 혼합하면서 동시에 복용량을 늘리기 시작합니다.

흡연 향신료는 일상생활의 일부가 되어가고 있습니다. 그러나이 단계에서 이것이 정상적이고 심지어 건강하다고 생각되는 한 사람은 향신료 흡연을 끊는 방법을 아직 궁금해하지 않습니다.

중요한 순간. 머지않아 흡연 믹스를 구할 수 없는 날이 반드시 올 것입니다. 환자는 금단 증상의 완화가 필요합니다. 이 순간, 그는 이제부터 자신의 중독을 조절할 수 없으며 약물 치료의 도움이 필요하다는 것을 깨닫습니다.

계산의 시간. 향신료 사용의 첫 번째 심각한 결과가 나타납니다. 흡연 향신료는 주로 뇌와 신경계를 공격합니다. 몇 달이 지나면 단순히 뇌가 건조해지고 기억이 사라지고 생각이 혼란스러워지며 환자는 지속적인 금단 증상을 경험하고 의사에게 전화하더라도 심각한 상태를 완전히 멈출 수 없습니다. 이 중독 단계의 약물 중독 치료는 재활 센터에서만 효과적일 수 있습니다.

사이드 퀘스트 “다니엘라 쇼”

어디서 구할 수 있습니까? 퀘스트는 피트니스 센터에서 진행됩니다. 당구장에 표시된 창문으로 가서 두드리면 다니엘 쇼(Danielle Shaw)와 대화할 수 있습니다. 그녀는 당신에게 요리사 흉내를 죽여달라고 요청할 것입니다.

주거 구역의 피트니스 센터에서 Danielle Shaw와의 만남.

다음에 그녀로부터 메시지를 받게 될 때는 데이터 저장소에 있고 컴퓨터에서 Morgan의 활성화 키 그림을 다운로드할 때입니다.

퀘스트를 완료하려면 Talos 1 로비에 있는 사무실로 가서 이메일을 확인하세요. “Morgan, 읽어보세요!”라는 편지가 있어야합니다.

중요한 편지.

그것으로부터 당신은 Will Mitchell이 ​​자원 봉사자 중 한 명인 사기꾼이라는 것을 알게 될 것입니다. 뉴로모드 부서를 따라 위층으로 가세요. 이전에는 빛이 없었던 자원 봉사 오두막으로 가십시오. 문 바로 맞은편, 카운터 뒤 단말기를 이용해 원하는 추적 번호가 있는 자원봉사자를 선택하세요. 편지를 읽으면 Danielle Shaw 퀘스트 설명에 숫자가 표시됩니다.

비콘을 활성화한 후에만 "Bridge Talos-1" 위치로 이동하여 중력 리프트를 내려가 맨 왼쪽에 있는 캡슐로 들어갑니다. 두 가지 옵션이 있습니다. 수류탄을 해제하면 가짜 Will Mitchell이 ​​자연사하거나 폭발하도록 허용하는 것입니다.

적발됐다!

획득처: Talos-1의 선체를 통해 화물칸에 들어가야 할 경우 Igwe 박사가 연락을 드릴 것입니다.

Dayo Igwe가 화물칸 입구 근처에서 연락을 드립니다.

화물칸 입구에서 멀지 않은 곳에 위치한 컨테이너로 날아가 번호 2312를 확인하세요. Sarah Elazar가 연락할 수 있도록 화물칸 문까지 날아가세요. 화물 컨테이너용 제어판을 사용할 수 있게 됩니다. 거기까지 날아가 번호 2312를 입력한 다음 컨테이너 도킹을 선택하세요. 그런 다음 엽니다. 안으로 들어가면 Igwe와 대화하여 퀘스트를 완료하고 Neuromod 2개를 받으세요.

사이드 퀘스트 "이 반지로..."

획득처: 생존자 캠프가 있는 화물칸 바닥에서 Kevin Hag와 대화하세요.

그는 당신에게 그의 아내 니콜을 찾아달라고 요청할 것입니다. 주거 구역으로 가서 터미널을 사용하여 Nicole의 위치를 ​​추적하세요. 그녀는 이사실의 객실에 있을 예정입니다. 팬텀을 죽이고 결혼반지를 찾으세요.

Talos 1 로비에서 니콜 헤이그의 시신을 수색합니다.

미리 해두었기 때문에 바로 케빈에게 반지를 주고 퀘스트를 완료했습니다.

사이드 퀘스트 "화물칸을 방어하세요"

획득처: 화물칸에서 사라 엘라자르(Sarah Elazar)를 만날 때 자동으로 획득 가능.

단순히 화물칸 B로 이어지는 문을 해킹하기로 결정한 경우 이 작업을 완료하지 못할 수도 있습니다. 그렇지 않으면 표시된 마커에서 전원을 켜고 Talos 1 외부에서 청사진을 찾아 총 3개의 작동 포탑을 설치하십시오. 화물칸의 다음 부분으로 들어가는 문 앞. Kevin Hague와 Darcy Maddox는 항상 올바른 문에 서 있습니다.

첫 번째 포탑은 이미 여기에 있습니다. 그냥 수리하세요. 근처에서 화물칸 탐험에 관한 기사에 쓰여진 Magill 시체의 액세스 코드 인 터미널을 찾으십시오. 터미널을 사용하여 셀을 열고 그 중 하나에서 두 번째 포탑을 찾으세요. 세 번째 포탑은 이 부분의 정문 뒤에 있습니다. 끌어서 수정하세요. 그런데 또 다른 하나는 화물칸의 에어록 근처에 있는 컨테이너 중 하나에서 찾을 수 있습니다(이러한 에어록을 통해 여기에 왔습니다). 세 개의 포탑이 모두 블루존에 있으면 퀘스트가 완료되고 액세스 코드를 받게 됩니다.

사이드 퀘스트 "심인성 물"

입수처: 토비아스 프로스트(Tobias Frost)의 녹취록을 들어보세요. 생명 유지실 화장실 뒤의 환기구에서 찾을 수 있습니다.

토비아스 프로스트의 시체.

표시를 따라 정수장으로 이동한 후 즉시 오른쪽에 있는 전기를 켜십시오. 왼쪽 계단을 올라가서 터미널이 2개가 있는 방으로 들어갑니다. 더 높은 계단을 따라 올라가 천장 아래 장비 위로 뛰어올라 반대편의 파란색 파이프를 이용해 뒷문으로 더 가까이 다가가세요. 부서진 플랫폼으로 뛰어넘어 원하는 방으로 들어가세요.

뛰어들 수 있는 플랫폼.

캡슐을 장치에 넣습니다. 작업이 완료되었습니다. 이 모든 것이 왜 있었습니까? 어떤 분수에서든 물을 마셔보세요!

사이드 퀘스트 "실종된 엔지니어"

구입처: 생명 유지실에 있는 보안 사무실의 터미널에 있는 문자 중 하나를 읽은 후.

발전소에 도착할 때까지 기다리십시오. 원자로가 있는 방으로 가세요. 여기서 줄거리에 따르면 맨 아래로 내려 가야합니다. 그러나 넓은 방에 도착하자마자 오른쪽 발코니를 따라 가십시오. 당신은 창살에 부딪히게 될 것이며 그 뒤에 벽에 구멍이 보일 것입니다. 추진 시스템을 사용하여 조금 더 아래로 내려가면 열 수 있는 파란색 문이 있습니다.

이제 이 엘리베이터 통로 위로 올라가야 합니다. 이상적으로는 타이폰의 스킬을 사용할 수 있지만, 타이폰이 없으면 GIPS 대포를 사용하여 정상으로 향하는 경로를 만듭니다. 그런데 보안 터미널에서 Jeanne Foret에 대한 추적을 활성화할 수 있습니다.

Jeanne Foret의 시체.

위층으로 올라가 환풍구를 통과하면 팬텀을 처치하고 흉내낸 뒤 잔 포레의 시체를 수색한다. 공기 여과 제어실의 키 카드를 찾으실 수 있습니다.

생명 유지실로 돌아가 원하는 방으로 이동합니다. 열쇠로 열어 임무를 완료하고 보상을 받으세요.

사이드 퀘스트 “정신 차리기 센터”

획득처: 생명 유지 장치 칸에 탈출 캡슐이 있는 방에서 에밀리 카터의 녹취록을 들은 후 퀘스트를 수행합니다.

수처리장으로 이동하여(선택적으로 Price Broadway 추적을 활성화할 수 있음) 정문 바로 바깥, Raya Leiruat 시체 근처 리모콘의 전기를 켜십시오. 왼쪽 계단을 올라가 왼쪽 상단의 방으로 들어갑니다. 여기에는 두 개의 터미널이 있습니다. 첫 번째 비밀번호는 왼쪽 바로 옆 컨테이너에 숨겨진 메모에 있습니다. 터미널에 들어가서(해킹 가능 - "Hack-I") 여기에서 사용 가능한 유일한 기능을 활성화하십시오. 이것은 매우 중요합니다!

그 후 중력 리프트에 있는 폐기물 작업장으로 내려가 '장어 수집'을 활성화하세요. 뱀장어와 프라이스 브로드웨이의 시체가 장치에서 떨어집니다.

브로드웨이 프라이스의 시체.

퀘스트가 완료되었습니다.

사이드 퀘스트 "구스타프 라이트너"

획득처: 이그웨 박사를 구했다면 자동으로.

Igwe 박사(당신이 그를 구한 경우)가 Morgan의 사무실에 도착한 후 주거 구역으로 이동하십시오. 당신이 거기에 있으면 Igwe가 자동으로 당신에게 연락하여 부탁을 할 것입니다. 퀘스트는 이렇게 시작됩니다.

Igwe의 오두막으로 가서 피아니스트의 그림에 다가가세요. 인벤토리(데이터 - 오디오 일기)를 통해 Leitner의 음악을 켜세요. 손실이 끝나면 금고가 열립니다. 커넥터를 사용하여 Gustav Leitner를 꺼내 Talos-1 로비에 있는 사무실에 있을 Igva에게 가져가세요. 퀘스트가 완료되었습니다.

벽에 걸린 오른쪽 그림.

어디서 구할 수 있습니까? Ekaterina Ilyishina를 구했다면 (그들은 약을 가져 왔습니다). Morgan Yu의 사무실에 도착하면 그녀와 대화하세요.

당신이 캐서린을 도와주고 약을 받아 그녀의 생명을 구했다면 그녀는 곧 사무실에 도착했다는 소식을 알려줄 것입니다. Talos 1 로비에 있는 사무실로 그녀를 방문하고 여러 번 대화하세요. 결국 그녀는 아버지에 대해 이야기하고 도움을 요청할 것입니다. 임무는 이렇게 시작됩니다.

수목원(엘리베이터)을 거쳐 데이터웨어하우스를 따라 2층으로 이동합니다. 터미널실에 들어가 비밀번호를 입력하세요. 녹음을 들어보세요. 두 가지 옵션이 있습니다:

– 항목을 삭제합니다. 캐서린은 당신이 아무것도 찾지 못했다고 생각할 것입니다.

– 파일을 이동합니다. 파일은 Morgan 사무실의 터미널로 이동됩니다.

필수 터미널.

두 번째 경우에는 Talos 1 로비에 있는 사무실로 돌아갑니다. Catherine이 "당신이...를 찾았다니 믿을 수가 없네요..."와 같은 말을 할 때까지 몇 번 대화하세요. 이 후에야 유틸리티의 터미널에 두 번째 항목이 나타납니다. 전원을 켜고 함께 들어보세요. 당연히 캐서린은 기뻐하지 않을 것입니다. 퀘스트가 완료되었습니다.

사이드 퀘스트 "추격의 달"

획득처: Dahl이 나타날 때 자동으로(1-2분 후).

줄거리에 따르면 Coral 노드를 Alex의 컴퓨터로 탐색한 후 데이터를 다운로드하려고 하면 Dahl이 Talos-1에 나타납니다. 그가 당신을 추적하는 것을 막으려면 데이터 창고로 가서 위층에 있는 Danielle Shaw의 사무실 터미널로 올라가세요. 왼쪽 터미널에 팔찌 번호인 0913을 입력하세요. 비활성화할 것인지 확인하세요. 퀘스트가 완료되었습니다.

사이드 퀘스트 "루터 글래스를 도와주세요"

획득처: Dahl이 나타난 후 자동으로 기술을 파괴해야 할 때.

동시에 Luther Glass가 귀하에게 연락하여 도움을 요청할 것입니다. 그는 외계인에게 둘러싸인 응급실에 갇혀 있습니다. 거기로 가서 싸우는 로봇을 모두 죽이십시오. 이해가 안 된다면 루터 글래스는 죽은 지 오래되었고, 그의 목소리는 로봇 중 하나에 의해 모방되었습니다. 그것은 함정이었습니다. 따라서 퀘스트를 완전히 무시할 수 있습니다.

사이드 퀘스트 “Disabled DAL”(엔딩 관련)

획득처: Dal이 나타난 후 자동으로 몇 분 후에 (Igwe에서 연락드립니다)

이 작업이 나타나면 Dahl이 나타나면 잠시 후 Igwe 박사가 연락하여 무력화해야한다고 말할 것입니다. Talos 1 로비로 가서 Morgan의 사무실로 올라갑니다. 이그웨와 대화하세요. 이제 아래 퀘스트를 완료하세요. 단, 죽이지 말고 Dahl을 무력화하세요(방법은 "Dahl's Ultimatum" 퀘스트에 설명되어 있음).

이렇게 하면 잠시 후에 이그웨 박사님이 연락을 드릴 것입니다. 뉴로모드 부서로 가서 마커를 따라 실험실로 가세요. 기타 필요한 여러 작업을 완료하여 Neuromods 제거를 확인합니다.

이 옵션을 사용하면 게임의 다른 결말을 볼 수 있습니다.

사이드 퀘스트 "달의 최후통첩 – 화물칸"

획득처: 기술자 달 살해와 관련된 작업이 활성화된 후 자동으로.

달의 셔틀을 수색한 후 나가면 악당이 연락해 최후통첩을 합니다. 곧 화물칸에 있는 사람들의 공기가 고갈될 것입니다. 당신은 그것을 반환해야합니다. 에어록을 따라 발전소로 이동한 후 거기에서 생명 유지실로 이동합니다. Dahl을 무력화하려면 다음과 같이 진행할 수 있습니다.

– 공기정화실과 거대한 선풍기가 있는 큰 홀에 들어갈 때, 현관문 반대쪽 벽에 오도록 주위를 돌아보세요. 여기에는 여성의 시체가 있고 터미널이 있습니다. 터미널을 사용하여 팬을 끄십시오. 그들에게 가서 팬 중 하나에서 파이프를 빼내십시오. 위층으로 돌아가세요.

– 이제 거리가 있는 방으로 가지 말고 반대편 방으로 가세요. 창문 근처에 Dahl을 명확하게 볼 수 있는 터미널이 있습니다. 단말기에는 소독 기능이 있습니다. 활성화하세요. 산소가 잠시 사라지고 Dahl은 의식을 잃습니다. 달을 죽이지 않고 미션 완료!

우리는 Dahl을 무력화합니다.

Dahl이 있는 방으로 달려가서 부품을 대시보드에 반환하세요. 이것을 수리하거나 제작사에서 새 것을 만드십시오. 이 위치에 있는 Max Weigel-Goetz의 시체에서 청사진을 찾을 수 있습니다. 퀘스트가 완료되었습니다.

Dahl과 함께 방에 들어가려면 여러 가지 방법으로 행동할 수 있습니다. 첫 번째는 가장 어려운 자물쇠(Hacking-IV)를 고르는 것이다. 두 번째 방법은 방을 돌아 다니며 부서진 다리가 있는 아래 벽에서 보호용 해치를 찾는 것입니다. 그러나 해치에 가려면 두 개의 큰 짐을 끌고 서로 위에 놓아야합니다 ( "Lift-II").

Dahl이 있는 방으로 이어지는 보안 해치입니다.

세 번째 옵션은 문 모퉁이의 창문을 부수는 것입니다. 하지만 간격이 너무 작아서 창문을 통해 안으로 들어가는 것은 타이폰의 기술 없이는 할 수 없습니다.